- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Пара сил. (Лекция 3) презентация
Содержание
- 1. Пара сил. (Лекция 3)
- 2. 2.4. Пара сил. Определение. Система из 2
- 3. Свойства: Проекция пары сил на любую координатную
- 4. Следствие. Любую совокупность пар сил можно заменить
- 5. 3. Статика Статика изучает равновесие тел.
- 6. 3.1. Основная теорема статики (теорема Пуансо)
- 7. Определение. Главным вектором системы сил называют
- 8. Основная теорема статики. Любую систему
- 9. 3.2. Условие равновесия системы сил (уравнения равновесия)
- 10. Плоская система сил:
- 11. 3.6. Внешние и внутренние силы.
- 12. Свойства: 1. Главный вектор внутренних сил
- 13. 4. Динамика механических систем. 4.1. Основные теоремы
- 14. Определение. Количеством движения МТ называется вектор
- 15. Определение. Полным импульсом внешних сил называется
- 16. Законы сохранения:
- 17. Теорема 2 (о движении центра масс).
- 18. Определение. Центром масс называется геометрическая точка, радиус-вектор которой определяется согласно формуле:
- 19. Если движение задано в декартовой прямоугольной системе
- 20. Замечание: хотя внутренние силы явно в формуле
- 21. Теорема об изменении кинетического момента МС
- 22. Рассмотрим
- 23. Определение. Кинетическим моментом МТ относительно точки
- 24. Определение. Моментом инерции механической системы относительно т.
- 25. Определение. Радиусом инерции механической системы относительно
2.4. Пара сил. Определение. Система из 2 равных по величине и противоположных по направлению сил, действующих на одно и то же твердое тело, называется парой сил.
Слайд 22.4. Пара сил.
Определение. Система из 2 равных по величине и противоположных
по направлению сил, действующих на одно и то же твердое тело, называется парой сил.
- пара сил, - образующая.
- пара сил, - образующая.
Слайд 3Свойства:
Проекция пары сил на любую координатную ось равна 0.
Алгебраическим (векторным) моментом
пары сил называется алгебраический (векторный) момент одной из сил пары, вычисленный относительно точки приложения другой силы из этой пары, т.е.
Слайд 4Следствие. Любую совокупность пар сил можно заменить одной парой сил.
Замечание. Пара
сил задается не при помощи сил и образующих, а при помощи ее векторного (алгебраического) момента.
Слайд 6
3.1. Основная теорема статики (теорема Пуансо)
Рассмотрим совокупность сил, действующих на ТТ
-
Слайд 7
Определение. Главным вектором системы сил называют вектор
, который приложен в центре приведения.
Определение. Главным моментом системы сил относительно точки В называют вектор
Определение. Главным моментом системы сил относительно точки В называют вектор
Слайд 8
Основная теорема статики. Любую систему сил, действующих на одно твердое тело,
можно заменить на эквивалентную ей по действию систему сил, составленную из силы, равной главному вектору этой системы сил, и пары сил, векторный момент которой равен главному моменту этой системы сил, т. е.
Слайд 93.2. Условие равновесия системы сил (уравнения равновесия)
Определение. Система сил находится в
равновесии, если выполнено условие:
Слайд 11
3.6. Внешние и внутренние силы.
Определение. Сила взаимодействия между точками, входящими в
одну механическую систему, называются внутренними и обозначаются .
Определение. Сила взаимодействия между точками, не входящими в одну механическую систему, называются внешними и обозначаются .
Определение. Сила взаимодействия между точками, не входящими в одну механическую систему, называются внешними и обозначаются .
Слайд 134. Динамика механических систем.
4.1. Основные теоремы динамики
Теорема 1 (об изменении количества
движения механической системы).
- дифференц. форма записи
Скорость изменения количества движения механической системы равна главному вектору внешних сил, действующих на данную механическую систему.
- дифференц. форма записи
Скорость изменения количества движения механической системы равна главному вектору внешних сил, действующих на данную механическую систему.
Слайд 14
Определение. Количеством движения МТ называется вектор МТ, равный
.
Определение. Количеством движения МС называется свободный вектор, равный геометрической сумме количеств движения материальных точек, т.е.
Определение. Количеством движения МС называется свободный вектор, равный геометрической сумме количеств движения материальных точек, т.е.
Слайд 15Определение. Полным импульсом внешних сил
называется выражение:
.
- интегральная форма записи
Изменение количества движения механической системы за конечный промежуток времени равно полному импульсу внешних сил, вычисленных за тот же самый промежуток времени.
- интегральная форма записи
Изменение количества движения механической системы за конечный промежуток времени равно полному импульсу внешних сил, вычисленных за тот же самый промежуток времени.
Слайд 17Теорема 2 (о движении центра масс).
Центр масс хоть и является геометрической
точкой, но движется по закону материальной точки, обладающих массой всей механической системы, под действием внешних сил, приложенных к точкам механической системы.
Слайд 18
Определение. Центром масс называется геометрическая точка, радиус-вектор которой определяется согласно формуле:
Слайд 19Если движение задано в декартовой прямоугольной системе координат, то координаты центра
масс определяются по формуле:
Слайд 20Замечание: хотя внутренние силы явно в формуле не участвуют, они вызывают
изменение внешних сил, которые в свою очередь влияют на движение механической системы.
Законы сохранения:
Если .
Если .
Если
Законы сохранения:
Если .
Если .
Если
Слайд 21
Теорема об изменении кинетического момента МС
Скорость изменения кинетического момента механической системы
относительно какой-либо точки равна главному моменту внешних сил, вычисленного относительно той же самой точки.
Эта теорема справедлива и для координатных осей:
Эта теорема справедлива и для координатных осей:
Слайд 23
Определение. Кинетическим моментом МТ относительно точки (оси) называют момент количества движения
данной точки, вычисленный относительно точки (оси), т. е.
Слайд 24Определение. Моментом инерции механической системы относительно т. О называют величину, равную
.
Определение. Моментом инерции механической системы относительно координатных осей называют величины, равные
Определение. Моментом инерции механической системы относительно координатных осей называют величины, равные
Слайд 25
Определение. Радиусом инерции механической системы относительно точки (осей) называют величины, равные
и
