Многократное рассеяние волн презентация

Содержание

Волны в случайно-неоднородных средах Не существует методов решения волнового уравнения с коэффициентами, зависящими от координат случайное изменение показателя преломления – турбулентность; рассеяние на дискретных частицах, внедренных в объем среды. g(r) –

Слайд 1Многократное рассеяние волн
?: +7 (495) 763-5239 BudakVP@mpei.ru
Будак Владимир Павлович,
Национальный исследовательский университет «МЭИ»
кафедра

светотехники

Слайд 2Волны в случайно-неоднородных средах
Не существует методов решения волнового уравнения с коэффициентами,

зависящими от координат

случайное изменение показателя преломления – турбулентность;
рассеяние на дискретных частицах, внедренных в объем среды.

g(r) – функция источников




Слайд 3Функция Грина
Поле G(r,r') является случайной функцией, статистически связанной с флуктуациями среды
Предполагая

статистическую независимость g(r) и ε(r) можно перейти к функции Грина G(r,r'):

Полученное уравнение можно решать, используя функцию Грина свободного пространства G0(r,r'):


Слайд 4Среднее поле
что позволяет усреднить полученное волновое уравнение
Представим решение в виде ряда

Neumann:

Слайд 5Уравнение для среднего поля
Эффективный прием анализа подобных рядов, основан на геометрическом

изображении членов ряда

Ряд состоит из нескольких групп подобных членов, однако их приведение представляет значительный аналитические трудности


Слайд 6Диаграммы Feynmann
Диаграммы, получаемые из слабосвязанной при разрыве линии G0, могут оказаться

так же сильно и слабо связанными



Отберем из ряда все сильно связанные диаграммы. Поскольку все они начинаются и заканчиваются линией G0, то сумму всех сильно связанных диаграмм можно обозначить


Слайд 7Уравнение Dyson
Q(r1, r2) - ядро массового оператора
Рассмотрим теперь все диаграммы с

показателем связанности 2:






Слайд 8Оператор Dyson
Для определения распространения сигнала оптического приемника необходимо знать функцию распространения

корреляцию поля

Удобно представить уравнение Dyson в форме близкой волновому уравнению - подействуем на обе части уравнения оператором (Δ+k2) и учтем


Слайд 9Уравнение Bethe-Salpeter
Получить решение уравнения Bethe-Salpeter в общем случае не удается
Подействуем дважды на

уравнение Bethe-Salpeter оператором Dyson D1 и D2 и вычтем из первого второе:

Слайд 10Лучевое приближение
Эффективные неоднородности, внутри когерентное распрос-транение (Fresnel), а друг друга облучают

в зоне Fraunhofer

одногрупповые – соответствуют одной однородности, быстро убывают с ростом ρ;
многогрупповые – относятся к различным неоднородностям, связаны волновым облучением, убывают медленно с ростом ρ


Слайд 11Решение уравнение Dyson для квазиоднородного поля
k1 = Rekэф > k - увеличение

волнового пути, что эквивалентно увеличению волнового числа.
k2 = Imkэф > 0 - уменьшение среднего поля или перекачка энергии из когерентной компоненты поля в некогерентное

Слайд 12Локализация ядер
Проведем почленную замену переменных


Слайд 13Замена переменных
Последнее уравнение подобно уравнению распространения когерентности в свободном пространстве


Слайд 14Уравнение переноса излучения (УПИ)
УПИ является следствие уравнений Maxwell в лучевом приближении


Обратная связь

Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое ThePresentation.ru?

Это сайт презентаций, докладов, проектов, шаблонов в формате PowerPoint. Мы помогаем школьникам, студентам, учителям, преподавателям хранить и обмениваться учебными материалами с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика