- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Динамические характеристики инжекционных лазеров. Модуляция излучения током накачки презентация
Содержание
- 1. Динамические характеристики инжекционных лазеров. Модуляция излучения током накачки
- 2. Задержка включения лазера
- 3. Оценка времени задержки включения и важные практические следствия из этого
- 4. Малосигнальный анализ скоростных уравнений
- 5. Лианеризация скоростных уравнений
- 6. Гармоническая модуляция тока накачки
- 7. Гармонический отклик плотности электронов, n(ω)
- 8. Гармонический отклик плотности фотонов, b(ω)
- 9. Зависимость параметров ω0 и γ от стационарной плотности фотонов S0
- 10. Частотные зависимости фаз a(ω) и b(ω)
- 11. Эквивалентная схема инжекционного лазера
- 12. Свободные колебания в системе «носители-фотоны» (релаксационные колебания)
- 13. Эквивалентная схема инжекционного лазера
- 14. Свободные колебания в системе «носители-фотоны» (релаксационные колебания)
- 15. За пределами одномодового приближения
- 16. «Чирп» или уширение спектральных линий в
- 17. Реакция излучения лазера на импульсы тока накачки и импульсный чирп
Задержка включения лазера
Слайд 16«Чирп» или уширение спектральных линий
в режиме гармонической модуляции
Явление “чирп”
(“chirp” - чирикание) связано с динамическим изменением показателя преломления в резонаторе лазера под действием измененяющейся во времени концентрации носителей в активном слое лазера.
Условие определяющее длину волны
продольной моды с индексом «m»:
Под действием гармонического изменения тока накачки
J(t) = J0+ δJ(t) где δJ(t)= j eiω t
отклик концентрации носителей
n(t) = n0 + δn(t) где δn(t)= a(ω) eiω t
Это приводит к уширению каждой линии в спектре излучения лазера -
появляются гармоники сдвинутые на частоту модуляции тока накачки.
λ
λm
λm+1
