- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Сильные взаимодействия презентация
Содержание
- 1. Сильные взаимодействия
- 2. План доклада Введение Становление теории сильных взаимодействий Квантовая хромодинамика Заключение
- 3. Введение
- 4. Иерархия частиц - Привычные нам объекты состоят
- 5. Элементарные частицы
- 6. Лептоны и кварки
- 7. Переносчики взаимодействия
- 8. Становление теории сильных взаимодействий
- 9. Кварковая модель В экспериментах видят барионы и мезоны
- 10. Кварковая модель: мезоны Гелл-Манн (1964)
- 11. Кварковая модель: барионы Гелл-Манн (1964)
- 12. Свойство сильных взаимодействий Для составных объектов выполняется закон: Сильные взаимодействия:
- 13. Свободных кварков в экспериментах обнаружено не было
- 14. Глубоко неупругое рассеяние Опыт аналогичный Резерфордовскому рассеянию:
- 15. Кинематика Q²= (p - p’)² импульс
- 16. Скейлинг Сечение глубоко неупругого рассеяния зависит от
- 17. e+e- аннигиляция
- 18. e+e- аннигиляция Каждый кварк существует в 3-х
- 19. Цветные кварки Цвет кварка- новое квантовое число Кварки бывают: Красные Зеленые Синие
- 20. Квантовая хромодинамика
- 21. Электродинамика (КЭД) Уравнение движения заряженной частицы Электродинамика – абелева калибровочная теория
- 22. Квантовая хромодинамика (КХД) Неабелева калибровочная теория
- 23. КХД и КЭД Сильные взаимодействия: Частицы:
- 24. Бегущий заряд Ассимптотическая свобода: На малых расстояниях заряд – малый параметр!!!
- 25. Экспериментальное подтверждение ассимптотической свободы
- 27. Асимптотическая свобода и конфайнмент Асимптотическая свобода Нобелевская
- 28. Конфайнмент Чтобы разделить кварки нужна бесконечная энергия!!!
- 29. Разрыв струны
- 30. Разрыв струны (Мезоны)
- 31. Разрыв струны (Барионы)
- 32. Тяжелый кварконий Универсальный потенциал взаимодействия!!!
- 33. Спектр чармониев и боттомониев
- 34. Заключение
- 35. Заключение Квантовая теория поля Статистическая физика Критические явления Теория гравитации Теория струн Физика плазмы
- 36. Спасибо за внимание
План доклада Введение Становление теории сильных взаимодействий Квантовая хромодинамика Заключение
Слайд 2План доклада
Введение
Становление теории сильных взаимодействий
Квантовая хромодинамика
Заключение
Слайд 4Иерархия частиц
- Привычные нам объекты состоят из молекул
- Молекулы состоят из
атомов
- Атомы состоят из электронов и ядер
- Ядра состоят из протонов и нейтронов
- Протоны и нейтроны состоят из кварков
- Кварки и электроны состоят из ???
Кварки и электроны -
элементарные частицы
Слайд 12Свойство сильных взаимодействий
Для составных объектов выполняется закон:
Сильные взаимодействия:
Слайд 14Глубоко неупругое рассеяние
Опыт аналогичный Резерфордовскому рассеянию:
(dσ/dΩ)R ~
α²/ q^4 = α² / p^4 sin^4 θ/2 (dΩ = 2πdcosθ)
р – импульс электрона, θ - азимутальный угол рассеяния
α=1/137
р – импульс электрона, θ - азимутальный угол рассеяния
α=1/137
ep->eX
Если мишень имеет пространственное распределение
dσ/dΩ = (dσ/dΩ)R GE²(q²)
GE(q²) = ∫ d³r ρ(r) exp(iq.r)
GE(q²) = 1 для малых q² и GE(q²) → 0 для больших q²
Слайд 15Кинематика
Q²= (p - p’)² импульс переданный ядру
ν = E -
E’ энергия переданная ядру
x = Q²/2Mν безразмерная переменная
M масса ядра
Q²= 4E²sin²θ/2
x = Q²/2Mν безразмерная переменная
M масса ядра
Q²= 4E²sin²θ/2
Q² ν
E
E’
Слайд 16Скейлинг
Сечение глубоко неупругого рассеяния зависит от
угла θ и от энегрии
улетающего электрона E’:
d²σ/dE’dΩ ~(dσ/dΩ)R[cos²θ/2 F2(x,Q²)+sin²θ/2 (Q²/xM²) F1(x,Q²)]/ν
При больших Q2: F1 (x,Q²) → F1 (x) и F2 (x,Q²) → F2 (x)
d²σ/dE’dΩ ~(dσ/dΩ)R[cos²θ/2 F2(x,Q²)+sin²θ/2 (Q²/xM²) F1(x,Q²)]/ν
При больших Q2: F1 (x,Q²) → F1 (x) и F2 (x,Q²) → F2 (x)
Скейлинг:
При больших Q2: F1 (x,Q²) → F1 (x) и F2 (x,Q²) → F2 (x)
Рассеяние на точечных частицах (партоны)
Переменная x-доля импульса ядра, которую несет партон
Партоны:
Спин-0 партоны => F1(x) = 0;
Спин-1/2 партоны => 2xF1(x) = F2(x)
Имеют дробный заряд
Несут ~ 50% импульса всего протона
Бьеркиновский скейлинг (1969)
Слайд 18e+e- аннигиляция
Каждый кварк существует в 3-х экземплярах
Для одного кварка:
R=Q2
Эксперимент:
Эксперимент:
Слайд 21Электродинамика (КЭД)
Уравнение движения заряженной частицы
Электродинамика – абелева калибровочная теория
Слайд 22Квантовая хромодинамика (КХД)
Неабелева калибровочная теория
Свойства КХД:
- NC=3 цвета кварков
- NC2-1=8 глюонов
- Калибровочная группа SU(3)
Слайд 23КХД и КЭД
Сильные взаимодействия:
Частицы: Кварки и глюоны
Переносчики: Глюоны
( цветовой заряд )
Неабелевая Калибровочная теория
Сила взаимодействия:
Неабелевая Калибровочная теория
Сила взаимодействия:
Электромагнитные взаимодействия:
Частицы: Любые заряженные частицы
Переносчики: Фотоны (не имеют зарядя)
Абелевая Калибровочная теория
Сила взаимодействия:
Слайд 27Асимптотическая свобода и конфайнмент
Асимптотическая свобода
Нобелевская премия 2004 года
Д. Гросс
Д. Политцер Ф. Вильчек
Конфайнмент
Проблема тысячелетия
(Математический институт Клэя,1000000 $)
Нобелевская премия ? года
?
Слайд 35Заключение
Квантовая теория поля
Статистическая физика
Критические явления
Теория гравитации
Теория струн
Физика плазмы
