- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Найдем max и min 1. условие min:, 2. условие max: презентация
Содержание
- 2. Найдем max и min
- 3. 1. условие min: ,
- 4. 2. условие max:
- 5. Итак, выражение для имеет:
- 6. Найдем эти корни:
- 7. Таким образом, оба метода - аналитический и
- 8. Найдем значения вторичных max условие max Пример:
- 9. Распределение интенсивности в дифракционной картине
- 10. Влияние ширины щели на дифракционную картину
- 11. т.е. min в
- 12. , II. дифракционная картина отчетлива….
- 13. , III.
- 14. Дифракция Фраунгофера на круглом отверстии
- 15. Имеет вид центрального светлого пятна, окрашенного чередующимися
- 16. При дифракции Фраунгофера в фокальной плоскости получаем не точечное изображение
- 17. При изображение точки расплывается по всему экрану.
- 18. При изображение близко к точечному.
- 19. Дифракционная решетка
- 20. Разность хода между крайними лучами щелей:
- 21. Поле, создаваемое 1-ым пучком, представим в виде:
- 22. ……………………………….
- 23. Интерференция пучков с одинаковой амплитудой, следовательно, для
- 25. где
- 26. Рассмотрим зависимости и
- 27. имеет главный max
- 28. Рассмотрим
- 29. Уравнение имеет алгебраический корень
- 30. Величина главных max при
- 31. Ход лучей в дифракционной решетке
- 32. Рассеяние света на шероховатых поверхностях
- 33. Развитые спеклы
- 34. Развитые спеклы
- 35. Развитые спеклы
- 36. The part of the surface, which is
- 37. here N is the number of
- 38. Формирование спеклов
- 39. Спеклы
- 40. средний размер (а) спеклов связан с размером
- 41. d=2w
- 42. Speckle grains in 3D space.
- 43. Speckle size in z-direction:
- 44. Form of the speckles is characterized by ratio:
- 45. Ellipticity (eccentricity) is linearly growing with increasing the distance between scattering and observation planes.
- 46. Clearly, if
- 47. Частично-развитые спеклы
- 48. Here, Eo corresponds to the amplitude of
- 50. Speckle formation
- 51. Diagram is obtained at the changes of realizations of partially-developed speckles.
- 52. Diagram reflects the deviation of complex amplitudes of scattered field in diffraction picture.
- 53. It can be seen that vector, which
- 54. Интерференция спеклов. Wave fronts are unmatched. The
- 55. Bending of the fringes
- 56. Bifurcation of the fringes
- 57. Динамика спеклов
- 58. Флуктуации интенсивности
- 59. Эффект Доплера
- 60. В мае 1842 года Кристиан Доплер опубликовал
- 61. Впервые этот эффект был подтвержден экспериментально в
- 62. Второй музыкант находился на перроне вокзала. Он
- 63. Проще всего проиллюстрировать явление Доплера в акустическом
- 64. Скорость звуковой волны в воздухе , длина волны λ.
- 65. Скорость звуковой волны в воздухе , длина волны λ.
- 66. Между частотой f0 и длиной волны существует простая зависимость:
- 67. Если источник звука и наблюдатель неподвижны,
- 68. Предположим теперь, что наблюдатель движется со скоростью v навстречу источнику.
- 69. Очевидно, что в этом случае, двигаясь сквозь
- 70. Но, с точки зрения наблюдателя, частота звука
- 71. Таким образом, видно, что наблюдаемая частота отличается
- 72. Однако, в оптическом диапазоне непосредственно измерить изменение
- 73. Спектры
Найдем max и min
Слайд 5Итак, выражение для имеет:
1. Ряд эквидистантных min
=0
при
2. Главный max
при
3. Вторичные max при
, являющихся корнями уравнения
Слайд 7Таким образом, оба метода - аналитический и зон Френеля - дают
практически один и тот же результат.
Слайд 11т.е. min в . (Это не совсем
верно, т.к. при
влияют края экрана. Представленная теория плохо работает).
влияют края экрана. Представленная теория плохо работает).
,
,
I.
Слайд 13,
III.
Тогда m должно быть большим для
получения дифракционной картины.
В этом
случае могут наблюдаться только max
высоких порядков, но их интенсивность
ничтожна, т.е. дифракционная картина
незаметна, наблюдается резкое
изображение линейного источника
высоких порядков, но их интенсивность
ничтожна, т.е. дифракционная картина
незаметна, наблюдается резкое
изображение линейного источника
Слайд 15Имеет вид центрального светлого пятна, окрашенного чередующимися темными и светлыми кольцами.
Первый min находится на угловом расстоянии от центра, равном:
D - диаметр отверстия
Слайд 21Поле, создаваемое 1-ым пучком, представим в виде:
Поля, создаваемые последующими пучками,
будут иметь фазы, отличные от
Слайд 23Интерференция пучков с одинаковой амплитудой, следовательно, для получения суммарного поля от
всех щелей мы должны вычислить сумму
где
Слайд 26Рассмотрим зависимости и
Множитель совпадает
с выражением
для распределения интенсивности при дифракции на одной щели.
для распределения интенсивности при дифракции на одной щели.
Слайд 27имеет главный max
при
т.е.
имеет ряд эквидистантных min при
т.е. при
имеет
ряд побочных max при
т.е. при
Слайд 36The part of the surface, which is perfused by the beam,
may be considered as a set of non-correlated scatterers.
Then Kirchhoff integral may be expressed as a sum:
Слайд 37here N is the number of non-correlated areas (i.e. independent
scatterers) on the surface, En – contribution into the total scattered field from n scatterer.
Слайд 40средний размер (а) спеклов связан с размером (d) освещенного участка поверхности
простым соотношением
где λ - длина волны падающего излучения,
z – расстояние между плоскостью рассеяния
и плоскостью наблюдения,
Слайд 45Ellipticity (eccentricity) is linearly growing with increasing the distance between scattering
and observation planes.
Слайд 48Here, Eo corresponds to the amplitude of unscattered wave:
This amplitude
is essentially larger
then all other components from the sum
then all other components from the sum
Слайд 52Diagram reflects the deviation of complex amplitudes of scattered field in
diffraction picture.
Слайд 53It can be seen that vector, which is corresponded to unscattered
component, is surrounded by a small “noise cloud”
Слайд 54Интерференция спеклов. Wave fronts are unmatched. The width of the fringes
is less then speckle size.
Слайд 60В мае 1842 года Кристиан Доплер опубликовал свою известную статью ’’On
the Colored Light of Double Stars and Some Other Hevently Bodies’’.
В этой работе был сформулировал принцип, согласно которому ’’при относительном движении источника и приемника излучения регистрируемая частота излучения зависит от скорости их движения’’.
Слайд 61Впервые этот эффект был подтвержден экспериментально в акустическом диапазоне волн в
1845 г. английским ученым Байсом Бэллотом. Поставленный им опыт состоял в следующем. На платформе, сцепленной с движущимся локомотивом, находился музыкант, играющий на трубе на одной ноте.
Слайд 62Второй музыкант находился на перроне вокзала. Он констатировал, что когда поезд
приближался к станции, труба звучала на пол тона выше; когда поезд удалялся от станции, этому музыканту казалось, что труба играет на пол тона ниже. Применительно к задачам астрономии эффект Доплера был проверен Уильямом Хаггинсом в 1868 году. В оптическом диапазоне в лабораторных условиях это явление наблюдалось русским ученым А. А. Белопольским в 1900 году.
Слайд 63Проще всего проиллюстрировать явление Доплера в акустическом диапазоне. Представим себе, что
плоская волна излучается источником на частоте f0,
Слайд 67Если источник звука и наблюдатель неподвижны,
то за некоторое время t0
ухо наблюдателя
воспримет звуковых колебаний
воспримет звуковых колебаний
Слайд 69Очевидно, что в этом случае, двигаясь сквозь
акустическое поле, наблюдатель воспримет
еще
дополнительных звуковых колебаний
Слайд 70Но, с точки зрения наблюдателя, частота звука
определяется числом колебаний, которые
он
"слышит" в единицу времени, то есть:
"слышит" в единицу времени, то есть:
Слайд 71Таким образом, видно, что наблюдаемая частота отличается от частоты звука f0,
излучаемого источником, на величину
Частота называется частотой доплеровского сдвига.
Слайд 72Однако, в оптическом диапазоне непосредственно измерить изменение частоты рассеянного излучения крайне
сложно.
Поэтому, при проведении экспериментальных исследований обычно используются методы измерения разности частот падающего и рассеянного излучений.
