МАГНИТОРАЗВЕДКА презентация

Магнитное поле – одна из форм проявления электромагнитного поля, особенностью которой является действие его только на движущиеся частицы и тела, обладающие электрическим зарядом, а также на намагниченные тела независимо от

Слайд 1МАГНИТОРАЗВЕДКА





Гринкевич Г.И. Магниторазведка: Учебник. – Екатеринбург: УГГА,
2001.- 308 с.
Инструкция по

магниторазведке/ Мин-во геологии СССР. – Л.: Недра,
1981. – 263 с.
Логачев А.А., Захаров В.П. Магниторазведка. 5-е изд., Л., Недра,
1979. 351 с.
Магниторазведка: Справочник геофизика/ Под ред. В. Е. Никитского,
Ю.С. Глебовского. – 2-е изд. – М.: недра, 1990. -470 с.
Миков Д.С. Методы интерпретации магнитных аномалий. -2-е изд.
Томск: Изд. ТГУ, 1975, 180 с.
Серкеров С.А. Гравиразведка и магниторазведка:Учебник для вузов.
– М.: Недра, 1999. 437 с.
Тафеев Г.П., Соколов К.П. Геологическая интерпретация магнитных
аномалий.- Л.: Недра, 1981. – 327 с.

Литература


Слайд 2
Магнитное поле – одна из форм проявления электромагнитного поля, особенностью которой

является действие его только на движущиеся частицы и тела, обладающие электрическим зарядом, а также на намагниченные тела независимо от состояния их движения.

Основные силовые характеристики магнитного поля – индукция и
напряженность. Индукция (В) численно равна силе, с которой действует магнитное поле на единичный элемент тока, расположенный перпендикулярно к вектору индукции.

Линии магнитной индукции – кривые, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора В в этих точках поля. Замкнутость линий индукции является выражением отсутствия в природе свободных магнитных зарядов. Если векторы В во всех точках поля одинаковы, то магнитное поле называют однородным. Направление линий индукции определяется правилом Максвелла (правило буравчика)

1.Основные сведения из теории магнитного поля.


Слайд 3Подобно тому, как вокруг неподвижного электрического заряда возникает электрическое поле, в

пространстве вокруг движущихся зарядов (или токов) возникает магнитное поле. Сила действия этого поля зависит от скорости движения зарядов. Магнитное поле, как и электрическое, есть проявление единого электромагнитного поля. Если токи в проводниках не изменяются с течением времени, то и магнитные поля, созданные ими, также не изменяются.
Для проводника с током индукция определяется по закону Био-Савара. В соответствии с этим законом, для прямолинейного участка цепи, в которой течет постоянный ток i на расстоянии r от этого участка:



В системе СИ

В системе СГС

Здесь r – радиус-вектор, проведенный из участка проводника в рассматриваемую точку, Δℓ - вектор, совпадающий по величине с длиной участка, а по направлению с течением тока, μа = 4π∙10-7 Гн/м – магнитная постоянная (абсолютная магнитная проницаемость, т. е. проницаемость вакуума) в системе СИ, для системы СГС принято μа = 1; μ – магнитная проницаемость среды (относительная магнитная проницаемость).

Для прямолинейного проводника с током, где а – расстояние до проводника:

(СИ)

(СГС)


Слайд 4




Б
мкА
К
r
L
L = r

Если
Для соленоида с током (СГС):
, где n –

число витков соленоида, r – радиус соленоида.

,то

Для градуировки магнитометров применяется градуировочный комплект КГ-1
(кольца Гельмгольца) и мера магнитной индукции ММИ-1, работающие по
этому принципу


Слайд 5



Магнитное поле в веществе изменяется по сравнению с полями, создаваемыми теми


же источниками в вакууме. Это связано с тем, что в молекулах электроны участвуют в
движении около ядер и создают микроскопические токи. Кроме того электроны,
протоны и нейтроны, составляющие атом, обладают собственным моментом (спином),
не связанным с движением этих частиц в веществе. Магнитные моменты ядер,
складывающиеся из магнитных моментов протонов и нейтронов, более чем в тысячу
раз меньше магнитных моментов электронов, поэтому, как правило, магнитные
свойства вещества обусловлены свойствами электронов.
В этом случае магнитная индукция В представляет собой среднее значение суммарной
напряженности микроскопических магнитных полей, созданных отдельными
электронами и другими элементарными частицами.


Магнитную индукцию можно выразить через вектор напряженности магнитного поля Н
и вектор намагниченности J. Напряженность магнитного поля не зависит от магнитных
свойств среды и в вакууме (а также в воздухе):

B = H

B = μаН = 4π 10-7 H

В реальных
средах

В системе СГС

В системе СИ

Для вакуума
(и воздуха)

В = Н + 4πJ




B = μa (H+J)

J – намагниченность, т. е. магнитный момент единицы объема тела


Слайд 6




2ℓ
B
B
При однородной намагниченности магнитный момент тела М = J V
J =

(ΣМЭЛ) / V , где Σмэл – сумма элементарных магнитных моментов

J = æH

μ = 1 + 4πæ

B = H + 4πæH

B = H + 4πJ

Для постоянных магнитов

m – фиктивная магнитная масса

æ –магнитная восприимчивость, характеризующая
способность вещества намагничиваться


СГС

B = μa (H+J)

J = æH

B = μa μH

μ = 1+ æ


СИ


Слайд 7Магнитные свойства веществ
æ - магнитная восприимчивость,
J – намагниченность (вектор намагничения)
М

– магнитный момент

Магнетики:

1. Диамагнетики

Н

J

æ < 0
μ < 1

2. Парамагнетики

J

Н

æ > 0
μ > 1

3. Ферромагнетики

æ >> 0
μ >>1


Слайд 8
Единицы измерения магнитных величин
В магниторазведке часто используют нанотеслы (нТл), 1 нТл

= 10-9 Тл

В системе СГС численно В = Н, поэтому 1 Гс = 1 Э =10- 4 Тл = 105 нТл


Слайд 9










N
S
С
Ю

Ось вращения
Земли
Т
Т
Т
Т
Схема дипольного магнитного поля Земли
R = 6371 км

Магнитный момент Земли
МЗ

= 8,3 1022 А*м2 = 8.3 1025 ед. СГС

Ось магнитного диполя наклонена
под углом 11,5 градусов к оси
вращения Земли.

Для земного диполя:

U = (M/R 2) cos Ө

T = (M/R 3)[1+ 3cos2 Ө]1/2

φ – магнитная широта

Ө = (90-φ)


Слайд 10
Элементы вектора геомагнитного поля
Тизм
Н (магн.север)
Z
X (геогр. север)
Y
Z (к центру Земли)


То
Та
D
I0
y
X
Т

– полный вектор индукции
геомагнитного поля,
Н –горизонтальная составляющая,
Z – вертикальная составляющая
полного вектора,
D – магнитное склонение,
J – магнитное наклонение
вектора Т

Zo

То и Zo – вектора нормального
поля, Та – аномальный вектор.

Для земного диполя:

-(dU/dr) = Z = (2M/r3) cos Ө

-(dU/r dӨ) = H = (M/r3) sin Ө

I0 =arctg (Z/H) = 2 tgφ


Слайд 11
Вид магнитосферы Земли по наблюдениям из космоса
1 –поток корпускулярного излучения (солнечный

ветер), 2 –силовые линии поля, 3 - магнитопауза, 4 - фронт ударной волны, 5 - зона радиационного захвата, 6 – плоскость экватора, 7 – пути перемещения заряженных частиц, обтекающих магнитосферу, 8 – места проникновения частиц в зону захвата (полярные каспы)



Слайд 12
Зоны космической радиации вокруг Земли
Радиационные пояса: 1 – внутренний, 2 -

средний, 3 – внешний.

1

2

3


Слайд 13
Карта изодинам
фактического поля
модуля вектора Т
эпохи 1980 г.
Изодинамы

в мкТл
(по Гринкевичу, 2001)

Поле Т, измеренное на поверхности Земли, отличается от дипольного, и имеет аномалии, по размерам соизмеримые с материками.

Структура геомагнитного поля


Обратная связь

Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое ThePresentation.ru?

Это сайт презентаций, докладов, проектов, шаблонов в формате PowerPoint. Мы помогаем школьникам, студентам, учителям, преподавателям хранить и обмениваться учебными материалами с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика