Презентация на тему МАГНИТОРАЗВЕДКА

Презентация на тему МАГНИТОРАЗВЕДКА, предмет презентации: Разное. Этот материал содержит 13 слайдов. Красочные слайды и илюстрации помогут Вам заинтересовать свою аудиторию. Для просмотра воспользуйтесь проигрывателем, если материал оказался полезным для Вас - поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте наш сайт презентаций ThePresentation.ru в закладки!

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1
Текст слайда:

МАГНИТОРАЗВЕДКА






Гринкевич Г.И. Магниторазведка: Учебник. – Екатеринбург: УГГА,
2001.- 308 с.
Инструкция по магниторазведке/ Мин-во геологии СССР. – Л.: Недра,
1981. – 263 с.
Логачев А.А., Захаров В.П. Магниторазведка. 5-е изд., Л., Недра,
1979. 351 с.
Магниторазведка: Справочник геофизика/ Под ред. В. Е. Никитского,
Ю.С. Глебовского. – 2-е изд. – М.: недра, 1990. -470 с.
Миков Д.С. Методы интерпретации магнитных аномалий. -2-е изд.
Томск: Изд. ТГУ, 1975, 180 с.
Серкеров С.А. Гравиразведка и магниторазведка:Учебник для вузов.
– М.: Недра, 1999. 437 с.
Тафеев Г.П., Соколов К.П. Геологическая интерпретация магнитных
аномалий.- Л.: Недра, 1981. – 327 с.

Литература


Слайд 2
Текст слайда:


Магнитное поле – одна из форм проявления электромагнитного поля, особенностью которой является действие его только на движущиеся частицы и тела, обладающие электрическим зарядом, а также на намагниченные тела независимо от состояния их движения.

Основные силовые характеристики магнитного поля – индукция и
напряженность. Индукция (В) численно равна силе, с которой действует магнитное поле на единичный элемент тока, расположенный перпендикулярно к вектору индукции.

Линии магнитной индукции – кривые, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора В в этих точках поля. Замкнутость линий индукции является выражением отсутствия в природе свободных магнитных зарядов. Если векторы В во всех точках поля одинаковы, то магнитное поле называют однородным. Направление линий индукции определяется правилом Максвелла (правило буравчика)

1.Основные сведения из теории магнитного поля.


Слайд 3
Текст слайда:

Подобно тому, как вокруг неподвижного электрического заряда возникает электрическое поле, в пространстве вокруг движущихся зарядов (или токов) возникает магнитное поле. Сила действия этого поля зависит от скорости движения зарядов. Магнитное поле, как и электрическое, есть проявление единого электромагнитного поля. Если токи в проводниках не изменяются с течением времени, то и магнитные поля, созданные ими, также не изменяются.
Для проводника с током индукция определяется по закону Био-Савара. В соответствии с этим законом, для прямолинейного участка цепи, в которой течет постоянный ток i на расстоянии r от этого участка:



В системе СИ

В системе СГС

Здесь r – радиус-вектор, проведенный из участка проводника в рассматриваемую точку, Δℓ - вектор, совпадающий по величине с длиной участка, а по направлению с течением тока, μа = 4π∙10-7 Гн/м – магнитная постоянная (абсолютная магнитная проницаемость, т. е. проницаемость вакуума) в системе СИ, для системы СГС принято μа = 1; μ – магнитная проницаемость среды (относительная магнитная проницаемость).

Для прямолинейного проводника с током, где а – расстояние до проводника:

(СИ)

(СГС)


Слайд 4
Текст слайда:






Б

мкА

К

r

L

L = r


Если

Для соленоида с током (СГС):

, где n – число витков соленоида, r – радиус соленоида.

,то

Для градуировки магнитометров применяется градуировочный комплект КГ-1
(кольца Гельмгольца) и мера магнитной индукции ММИ-1, работающие по
этому принципу


Слайд 5
Текст слайда:





Магнитное поле в веществе изменяется по сравнению с полями, создаваемыми теми
же источниками в вакууме. Это связано с тем, что в молекулах электроны участвуют в
движении около ядер и создают микроскопические токи. Кроме того электроны,
протоны и нейтроны, составляющие атом, обладают собственным моментом (спином),
не связанным с движением этих частиц в веществе. Магнитные моменты ядер,
складывающиеся из магнитных моментов протонов и нейтронов, более чем в тысячу
раз меньше магнитных моментов электронов, поэтому, как правило, магнитные
свойства вещества обусловлены свойствами электронов.
В этом случае магнитная индукция В представляет собой среднее значение суммарной
напряженности микроскопических магнитных полей, созданных отдельными
электронами и другими элементарными частицами.


Магнитную индукцию можно выразить через вектор напряженности магнитного поля Н
и вектор намагниченности J. Напряженность магнитного поля не зависит от магнитных
свойств среды и в вакууме (а также в воздухе):

B = H

B = μаН = 4π 10-7 H

В реальных
средах

В системе СГС

В системе СИ

Для вакуума
(и воздуха)

В = Н + 4πJ




B = μa (H+J)

J – намагниченность, т. е. магнитный момент единицы объема тела


Слайд 6
Текст слайда:






2ℓ

B

B

При однородной намагниченности магнитный момент тела М = J V

J = (ΣМЭЛ) / V , где Σмэл – сумма элементарных магнитных моментов

J = æH

μ = 1 + 4πæ

B = H + 4πæH

B = H + 4πJ

Для постоянных магнитов

m – фиктивная магнитная масса

æ –магнитная восприимчивость, характеризующая
способность вещества намагничиваться


СГС

B = μa (H+J)

J = æH

B = μa μH

μ = 1+ æ


СИ


Слайд 7
Текст слайда:

Магнитные свойства веществ

æ - магнитная восприимчивость,
J – намагниченность (вектор намагничения)

М – магнитный момент

Магнетики:

1. Диамагнетики

Н

J

æ < 0
μ < 1

2. Парамагнетики

J

Н

æ > 0
μ > 1

3. Ферромагнетики

æ >> 0
μ >>1


Слайд 8
Текст слайда:


Единицы измерения магнитных величин

В магниторазведке часто используют нанотеслы (нТл), 1 нТл = 10-9 Тл

В системе СГС численно В = Н, поэтому 1 Гс = 1 Э =10- 4 Тл = 105 нТл


Слайд 9
Текст слайда:












N

S

С

Ю


Ось вращения
Земли

Т

Т

Т

Т

Схема дипольного магнитного поля Земли

R = 6371 км

Магнитный момент Земли
МЗ = 8,3 1022 А*м2 = 8.3 1025 ед. СГС

Ось магнитного диполя наклонена
под углом 11,5 градусов к оси
вращения Земли.

Для земного диполя:

U = (M/R 2) cos Ө

T = (M/R 3)[1+ 3cos2 Ө]1/2

φ – магнитная широта

Ө = (90-φ)


Слайд 10
Текст слайда:


Элементы вектора геомагнитного поля

Тизм

Н (магн.север)

Z

X (геогр. север)

Y

Z (к центру Земли)



То

Та

D

I0

y

X

Т – полный вектор индукции
геомагнитного поля,
Н –горизонтальная составляющая,
Z – вертикальная составляющая
полного вектора,
D – магнитное склонение,
J – магнитное наклонение
вектора Т

Zo

То и Zo – вектора нормального
поля, Та – аномальный вектор.

Для земного диполя:

-(dU/dr) = Z = (2M/r3) cos Ө

-(dU/r dӨ) = H = (M/r3) sin Ө

I0 =arctg (Z/H) = 2 tgφ


Слайд 11
Текст слайда:


Вид магнитосферы Земли по наблюдениям из космоса

1 –поток корпускулярного излучения (солнечный ветер), 2 –силовые линии поля, 3 - магнитопауза, 4 - фронт ударной волны, 5 - зона радиационного захвата, 6 – плоскость экватора, 7 – пути перемещения заряженных частиц, обтекающих магнитосферу, 8 – места проникновения частиц в зону захвата (полярные каспы)



Слайд 12
Текст слайда:


Зоны космической радиации вокруг Земли

Радиационные пояса: 1 – внутренний, 2 - средний, 3 – внешний.

1

2

3


Слайд 13
Текст слайда:


Карта изодинам
фактического поля
модуля вектора Т
эпохи 1980 г.
Изодинамы в мкТл
(по Гринкевичу, 2001)

Поле Т, измеренное на поверхности Земли, отличается от дипольного, и имеет аномалии, по размерам соизмеримые с материками.

Структура геомагнитного поля


Обратная связь

Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое ThePresentation.ru?

Это сайт презентаций, докладов, проектов, шаблонов в формате PowerPoint. Мы помогаем школьникам, студентам, учителям, преподавателям хранить и обмениваться учебными материалами с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика