Ферромагнитные сверхпроводники презентация

гадолиния в сплаве La1-xGdxAl2.

– время свободного пробега относительно переворота спина.

При
сверхпроводимости нет.

Ферромагнитные сверхпроводники.
TM>>TC - сверхпроводимость не возникает.
TM~TC – возможна ЛОФФ фаза.
TM<

Как правило, TN<

Anderson, Suhl (1959)

ErRh4B4, HoMo6S8

HoMo6Se8

неоднородная магнитная структура (геликоидальная, синусоидальная или доменная).

1) Изотропный магнетизм, или магнетизм типа лёгкая плоскость – геликоидальная структура. При TM-T<

2) Анизотропия типа лёгкая ось: при TM-T<

к немагнитным примесям;
2) Сверхпроводимость не разрушается обменным взаимодействием и парамагнитным эффектом.

K при атмосферном давлении, Tc=0 K при pc=1,6-1,7 GPa, вблизи этой точки – фазовый переход первого рода в ферромагнитное состояние. Анизотропия типа лёгкая ось, Han~100 T. Максимальная температура сверхпроводящего перехода ~0.6 K. Bc2=3 T.

графиках ρ(T) и χ(T).

C. Pfeiderer et al., 2001 (Lett. to Nature)

at al., 2001 (Lett. To Nature)

Tsc = 0.82 K.

ξ=150 Å, l=500 Å.

Зонный магнетизм

Han~10 T.

энергия,

– кинетическая энергия сверхпроводящих электронов.

линеаризовать уравнения вблизи состояния, отвечающего минимуму свободной энергии:

не B=0.

(монотонный спектр)

(немонотонный спектр)

ωfm~1010-1013 Гц

при этом реализуется неоднородное, криптоферромагнитное состояние.
Триплетная сверхпроводимость может сосуществовать с однородным ферромагнетизмом. Для того, чтобы наблюдать их сосуществование, нужны чистые образцы и низкие температуры.
В ферромагнитных сверхпроводниках могут распространяться спиновые волны. Спектр магнонов имеет минимум при k≠0.