Модели конструктивных элементов пролета
Уравнения колебаний системы
(С- ω2А) q = р
2Δ
M1
M0
М2
x
y
z
r1
r0
r2
0
Z
β0
M1
M2
Q1
Q2
R
P
1
2
Взаимодействие гасителя вибраций с проводом
Матрица перехода через цепочку последовательных элементов –
произведение их переходных матриц
Закон сопротивления Стокса
Применительно к вибрации провода уже при d > 10 мм ,
ω > 10 рад/с и ν = 0,15⋅10-4 , Re > 60
и закон сопротивления Стокса не имеет места.
Возникает режим обтекания, характерный тем,
что завихренность потока, обусловленная вязкостью воздуха,
существенна только вблизи поверхности провода
и экспоненциально убывает при удалении от него.
Коэффициент вязкого сопротивления зависит от частоты (Л.Д. Ландау):
Мощность диссипации на одной полуволне:
В. Метод, основанный на определении
затухания амплитуды вынужденных колебаний
по мере удаления от источника их возбуждения.
С. Метод, основанный на сравнении
амплитуд колебаний в точках их максимумов
и минимумов (Хирншоу).
Основные экспериментальные
методы определения характеристик диссипации
x
A(x)
Закон изменения максимальных и минимальных амплитуд по пролету:
Параметр Хирншоу:
Коэффициент демпфирования,
выраженный через параметр Хирншоу в центре пролета
А
C
B
Пролет 200 м, один гаситель
Пролет 500 м, два гасителя
Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:
Email: Нажмите что бы посмотреть