- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Второй закон термодинамики и работоспособность термодинамических систем. (Лекция 6) презентация
Содержание
- 1. Второй закон термодинамики и работоспособность термодинамических систем. (Лекция 6)
- 2. Второй закон термодинамики Формулировка Р. Клаузиуса: "Теплота
- 3. Для получения работы в периодически действующей тепловой
- 5. так как и
- 6. Математическое выражение второго закона При протекании
- 7. Внутренняя и внешняя необратимость Внутренняя необратимость –
- 8. Влияние необратимости на запас работоспособности термодинамических систем
- 9. Максимальная работа. Эксергия
- 10. Получение работы в изолированной системе В изолированной
- 11. Получение работы в изолированной системе Система может
- 12. Для оценки максимально возможного количества полезной
- 13. Понятие эксергии Эксергия – это максимальная работа,
- 14. Понятие эксергии Эксергии будет соответствовать работа на
- 15. Эксергия потока вещества
- 16. Эксергия на диаграммах Эксергия идеального газа, имеющего
- 17. Эксергия теплоты Если теплота отбирается у холодного тела, то Рабочее тело
Второй закон термодинамики Формулировка Р. Клаузиуса: "Теплота не может сама собой переходить от холодного тела к нагретому" Формулировка В. Освальда: "Невозможно создать вечный двигатель второго рода" .
Слайд 2Второй закон термодинамики
Формулировка Р. Клаузиуса: "Теплота не может сама собой переходить
от холодного тела к нагретому"
Формулировка В. Освальда: "Невозможно создать вечный двигатель второго рода" .
Формулировка В. Освальда: "Невозможно создать вечный двигатель второго рода" .
Слайд 3Для получения работы в периодически
действующей тепловой машине необходимо иметь как минимум
два тела с разной температурой: источник теплоты – с более высокой и теплоприемник – с более низкой.
Слайд 6Математическое выражение второго закона
При протекании необратимых процессов в изолированной системе
При
протекании обратимых процессов в изолированной системе
Для изолированных систем, в общем случае
Слайд 7Внутренняя и внешняя необратимость
Внутренняя необратимость – необратимые процессы протекают внутри термодинамической
системы
Внешняя необратимость – необратимыми являются процессы передачи энергии через границы системы
о.с
Слайд 8Влияние необратимости на запас работоспособности термодинамических систем
До теплообмена
После частичного
теплообмена
Рабочее
тело
Рабочее
тело
Слайд 10Получение работы в изолированной системе
В изолированной термодинамической системе возможно получение механической
работы при наличии в ней механической (разность давлений) или термической (разность температур) неравновесности или того и другого одновременно
В изолированной системе возможно получить работу только в том случае, если она не находится в состоянии термодинамического равновесия. Работоспособность системы исчерпывается при достижении в ней равновесного состояния.
В изолированной системе возможно получить работу только в том случае, если она не находится в состоянии термодинамического равновесия. Работоспособность системы исчерпывается при достижении в ней равновесного состояния.
Слайд 11Получение работы в изолированной системе
Система может прийти в состояние равновесия и
без совершения полезной работы, в результате протекания в ней необратимых процессов
Наибольшая возможная работа может быть получена при переходе системы из неравновесного состояния в равновесное, при протекании в ней только обратимых процессов
Наибольшая возможная работа может быть получена при переходе системы из неравновесного состояния в равновесное, при протекании в ней только обратимых процессов
Слайд 12
Для оценки максимально возможного количества полезной работы, которое может быть получено
в таких системах, в 1955 г. югославским ученым З. Рантом было введено понятие эксергии
Слайд 13Понятие эксергии
Эксергия – это максимальная работа, которую может совершить термодинамическая система
в процессе обратимого перехода ее в равновесие с окружающей средой при условии, что окружающая среда является единственным источником теплоты и вещества.
Эксергия – это та часть энергии, которая при данных условиях в окружающей среде может быть преобразована в работу. Ту часть энергии, которая при заданных условиях окружающей среды в работу преобразована быть не может, называют анергией.
Энергия = Эксергия + Анергия
Эксергия – это та часть энергии, которая при данных условиях в окружающей среде может быть преобразована в работу. Ту часть энергии, которая при заданных условиях окружающей среды в работу преобразована быть не может, называют анергией.
Энергия = Эксергия + Анергия
Слайд 14Понятие эксергии
Эксергии будет соответствовать работа на штоке поршня при обратимом переходе
тела из первоначального состояния (I с.) в состояние его термодинамического равновесия с окружающей средой (II с.)
Первый закон термодинамики для обратимого процесса имеет вид Q = Uос - U1 + L.
Q = -Qос
В системе происходят только обратимые процессы, следовательно, в соответствии со вторым законом термодинамики изменение энтропии такой системы равно нулю – ΔSс=ΔSт+ΔSос=0
ΔSт=-ΔSос
Qос = Tос ΔSос
Q = - Qос = - TосΔSос = TосΔSт = Tос(Sос - S1)
Часть работы расширения тела L расходуется на перемещение внешней среды Lвн = Pос (Vос - V1)
Lmax.п = L - Lвн = Q - (Uос - U1) - Lвн = Tос(Sос - S1) - (Uос - U1) - Pос (Vос - V1)
ex = (u1 - uос) - Tос(s1 - sос) + Pос(v1 - vос)
Слайд 16Эксергия на диаграммах
Эксергия идеального газа, имеющего параметры P1, T1, v1, u1,
s1, представлена в виде
площади 1а2b1
площади 1а2b1
