4. Метод Монте-Карло
2. Pn приближение
1. PIJ приближение – метод ВПС (вероятности первых столкновений)
- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Моделирование распространения фотонов с помощью метода Монте-Карло презентация
Содержание
- 1. Моделирование распространения фотонов с помощью метода Монте-Карло
- 4. Пусть Тогда
- 5. Уравнение условно-критического реактора k – эффективный коэффициент размножения
- 6. Замедление нейтронов при рассеянии E Ej Ei Ei+1 Ei-1
- 7. источник мгновенных нейтронов деления;
- 9. Сеточная модель реактора в R-Z геометрии
- 12. Рассмотрим теперь член описывающий утечку - .
- 13. Конечно-разностная аппроксимация указанных выше интегралов будет выглядеть:
- 14. Поток нейтронов на границе определяется
- 15. Граничные условия ФNR,z=0, z=1,….,NZ Фr,0=0, r=1,….,NR Фr,NZ=0, r=1,….,NR Нормировка потока нейтронов
- 16. Итерации источника Qi,r,z , k Фi,r,z Qi,r,z n=n+1 Выход из итераций
Пусть Тогда
Слайд 1окончательно
Методы решения:
3. Sn приближение (метод дискретных ординат)
Разложение Ф, Q и
в
ряд по полиномам Лежандра
Слайд 7
источник мгновенных нейтронов деления;
источник нейтронов за счет замедления из
других групп в данную;
источник запаздывающих нейтронов;
источник “внешних” нейтронов, т.е. нейтроны этого источника
не обусловлены цепной реакцией деления протекающей в ядерном реакторе.
Слайд 12Рассмотрим теперь член описывающий утечку -
.
Согласно теореме Остроградского можно написать,
, где
J(s) - полный ток нейтронов через единицу площади поверхности S* ,
которая ограничивает объем V*rz
.
Последний интеграл можно записать в виде,
Слайд 14Поток нейтронов на границе
определяется исходя из условия равенства токов
нейтронов на данной границе
Отсюда,
.
Подставляя получим,
Слайд 15Граничные условия
ФNR,z=0, z=1,….,NZ
Фr,0=0, r=1,….,NR
Фr,NZ=0, r=1,….,NR
Нормировка потока нейтронов
