Презентация на тему Лекция №6 (6 ). Поле системы элементарных излучателей

Презентация на тему Презентация на тему Лекция №6 (6 ). Поле системы элементарных излучателей, предмет презентации: Физика. Этот материал содержит 13 слайдов. Красочные слайды и илюстрации помогут Вам заинтересовать свою аудиторию. Для просмотра воспользуйтесь проигрывателем, если материал оказался полезным для Вас - поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте наш сайт презентаций ThePresentation.ru в закладки!

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).Тема 2. ИЗЛУЧЕНИЕ ЭМВ  В СВОБОДНОЕ
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Тема 2. ИЗЛУЧЕНИЕ ЭМВ В СВОБОДНОЕ ПРОСТРАНСТВО Лекция №6 (6). Поле системы элементарных излучателей

Принцип Гюйгенса-Кирхгофа.
Излучатель Гюйгенса.
Принцип получения остронаправленного излучения.


Слайд 2
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).1 Принцип Гюйгенса-КирхгофаВ случаях, когда распределение токов
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

1 Принцип Гюйгенса-Кирхгофа

В случаях, когда распределение токов в системе не известно, например, в апертурных антеннах, используются распределение полей на эквивалентных поверхностях.








Реальные источники тока заменяются на эквивалентные,
расположенные не внутри объема, а на его поверхности.






Слайд 3
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).Введение эквивалентных поверхностей  Исходное поле:
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Введение эквивалентных поверхностей
Исходное поле: После преобразований:








Условия на фиктивной границе раздела S должны быть такими, чтобы их действие оказалось эквивалентным отображенному полю. Для устранения разрывов силовых линий на границе должны присутствовать токи или заряды:


























Слайд 4
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).Принцип Гюйгенса-Кирхгофа: Каждый элемент волнового фронта можно
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Принцип Гюйгенса-Кирхгофа: Каждый элемент волнового фронта можно рассматривать как центр вторичного возмущения, порождающего вторичные сферические волны, а результирующее поле в каждой точке пространства будет определяться интерференцией этих волн.









Математическая
формулировка –
Кирхгоф.

































Слайд 5
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).Фронт волны - поверхность, отделяющую область, в
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Фронт волны - поверхность, отделяющую область, в которой в данный момент уже имеют место колебания, от области, в которую волна еще не успела распространиться.
В случае монохроматических ЭМВ, распространяющихся в неограниченной области, под фронтом волны понимают любую поверхность равных фаз.
Результат использования принципа Гюйгенса- Кирхгофа:
Поле в объеме можно рассматривать не только как результат излучения реальных сторонних источников (электрических токов и зарядов), но и как результат излучения эквивалентных источников, распределенных на некоторой поверхности. При этом для определения источников достаточно знать поле на поверхности.

























Слайд 6
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).2 Излучатель ГюйгенсаЭлемент Гюйгенса - элементы поверхности
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

2 Излучатель Гюйгенса

Элемент Гюйгенса - элементы поверхности S с заданным распределением поля, которые могут фигурировать как элементарные излучатели.

- элемент Гюйгенса







Поверхностные токи выражаются через распределение полей на поверхности элемента:





















Слайд 7
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).Элемент Гюйгенса – комбинированный излучатель, составленный из
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Элемент Гюйгенса – комбинированный излучатель, составленный из элементарных электрического и магнитного диполей.
Поле в дальней
зоне:


Анализ структуры поля в дальней зоне:
Структура поля отличается от структуры полей элементарных излучателей, на основе которых данный элемент образован: имеет две компоненты, а не одну.
Характеристика направленности является векторной величиной


3. Вектор Пойнтинга






























Слайд 8
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).3 Принцип получения остронаправленного  излученияРассмотрим на
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

3 Принцип получения остронаправленного
излучения

Рассмотрим на примере излучения из прямоугольного отверстия в металлическом экране.
Реальный источник находится за экраном. Известно распределение полей в раскрыве отверстия:

Отверстие размером
можно
рассматривать как
непрерывную
систему элементов
Гюйгенса.


































Слайд 9
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6). Преобразование выражение для компоненты поля в
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Преобразование выражение для компоненты поля в дальней зоне:



Отнесем точку наблюдения на бесконечность. Отсюда следует,
- векторы и могут считаться параллельными;
- все точки поверхности S имеют одинаковые угловые
координаты θ′=θ и ϕ′=ϕ;

- множитель можно заменить на ;

- множитель описывает фазу и пока не преобразуется.
В итоге имеем:
































Слайд 10
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).2. Представим выражение
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

2. Представим выражение в виде разложения в ряд:




3. Подставим полученное выражение в множитель :






В итоге преобразований получаем:











































Слайд 11
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).Анализ характеристики направленности:где
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).

Анализ характеристики направленности:




где , .
При a>>λ и b>>λ интерференционный множитель фактически определяет характеристику направленности в области малых θ.
Е-плоскость (плоскость ориентации вектора ): ϕ=0



Н-плоскость (плоскость ориентации вектора ): ϕ=π/2



где , .
















































Слайд 12
Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).График функцииУгловая ширина «луча» как зоны, ограниченной
Текст слайда:

Электродинамика и РРВ.Сем.1. Лекция 6(6).


График функции






Угловая ширина «луча» как зоны, ограниченной ближайшими к главному максимуму нулями, называется диаграммой направленности по нулевому уровню и определяется при выполнении условий:

Принцип получения остронаправленного излучения:
суперпозиция слабонаправленных источников;
одинаковая ориентация источников;
синфазность токов.















































Слайд 13
Ширина ДН в зависимости от размера отверстияТаблица 1 – Зависимость между
Текст слайда:

Ширина ДН в зависимости от размера отверстия
Таблица 1 – Зависимость между размером прямоугольного отверстия
и полушириной главного лепестка ДН «по нулям»










а б в г
Вид ДН в зависимости от отверстия


















Обратная связь

Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое ThePresentation.ru?

Это сайт презентаций, докладов, проектов, шаблонов в формате PowerPoint. Мы помогаем школьникам, студентам, учителям, преподавателям хранить и обмениваться учебными материалами с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика