Лекция 3 презентация

- плотность частиц - средняя скорость - хаотическая скорость - температура -давление

Слайд 1Лекция 3
Кинетическая и магнитогидродинамическая
модели космической плазмы




Слайд 2- плотность частиц
- средняя скорость
- хаотическая скорость


- температура



-давление


Слайд 3Если столкновения в плазме отсутствуют


При наличии столкновений

При упругих столкновениях









Слайд 4Если на частицу плазмы не действуют силы неэлектрической
природы

Масштаб усреднения


В

состоянии термодинамического равновесия

Если температуры электронов и ионов одного порядка,

При столкновении легкой частицы с тяжелой передается доля энергии порядка отношения их масс






Слайд 5- приближение для интеграла столкновений


При рассмотрении токов в полностью ионизованной плазме



Интеграл столкновений в форме Ландау :




- кулоновский логарифм

(отклонение частицы на угол порядка π/2)



(при больших скоростях )

Влиянием магнитного поля на процесс рассеяния можно пренебречь, когда




Слайд 6



Если

, то
(уравнение Власова)

Если
, то следует учитывать многочастичные

корреляции .

Если


- магнитогидродинамическое описание плазмы.


Слайд 7Дрейфовое кинетическое уравнение


(критерий замагниченности)


- функции распределения центров ларморовских кружков

в пятимерном фазовом пространстве







Слайд 8Уравнения переноса


×




т.к
Уравнение непрерывности



ρ=mn


ρe=en


Слайд 9Уравнение движения









Слайд 10
При изотропии хаотических скоростей π=0.
В случае упругих столкновений, т.к.

τ

- приближение

Слайд 11Уравнение переноса энергии
×

- плотность потока тепла

- выделение тепла за

счет столкновений с остальными частицами

Слайд 12

В случае упругих соударений

Уравнение баланса тепла

Уравнение для температуры


Слайд 13Энтропия, приходящаяся на одну частицу

Связь πij, q, R, Q с

n, V, Т можно найти либо феноменологически, либо методами кинетики.






Решение линейного интегродифференциального уравнение в пространстве скоростей для



будет линейно зависеть от пространственных производных



Слайд 14Двухжидкостная магнитная гидродинамика








Слайд 15










где
Током смещения можно пренебречь, если B/L>>E/ct
или

B>>VE/c .
E/L~B/ct т.е. ~VB/c.



Током смещения можно пренебречь, если



Слайд 16Одножидкостная магнитная гидродинамика
плотность массы
гидродинамическая скорость















Не вошло


Слайд 17Уравнение движения в одножидкостном пределе







Слайд 18



- полное давление
В F входят вязкость, электрические силы (и

могут входить другие силы не электрической природы)

Слайд 19Тензор максвелловских натяжений



- вектор Умова-Пойнтинга
В приближении одножидкостной магнитной гидродинамики

рассматриваются большие масштабы и малые скорости или низкие частоты процессов. Плазма в этих условиях почти квазинейтральна и изотропна. Поэтому можно пренебречь вязкостью и величинами

~V2



Слайд 20Условия, при которых можно пользоваться

(1)



(2)
E~VB/с



если


Слайд 21Уравнение переноса энергии






При,

вязкость ионов всегда гораздо больше, чем электронов, поэтому вязкость плазмы целиком определяется ионами.







Слайд 22Уравнение баланса тепла









Слайд 23Закон сохранения полной энергии




Если времена диссипативных процессов велики по сравнения с

обратными величинами частот движений

Уравнение баланса энтропии при




- рождение энтропии,

- энтропия единицы объема плазмы.


Обратная связь

Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое ThePresentation.ru?

Это сайт презентаций, докладов, проектов, шаблонов в формате PowerPoint. Мы помогаем школьникам, студентам, учителям, преподавателям хранить и обмениваться учебными материалами с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика