Введение в курс ГГД. Основные понятия и предмет изучения курса ГГД презентация

1
2017
Дмитриев С.С.

2 недели)
Типовые расчеты (5) по плану БАРС с оценкой по 100-балльной системе
Лабораторные работы (3)
Экзамен (письменный) – решение задач

Сборник задач». 2007.
В.В. Нитусов, В.Г. Грибин «МЖГ. Сборник задач». 2009.
Зарянкин А.Е. Механика несжимаемых и сжимаемых жидкостей. М. Изд. дом МЭИ. 2014.
Т.Е. Фабер. Гидроаэродинамика. М. 2001
Л.Г. Лойцянский. Механика жидкости и газа. М. 1978.

жидкостей и газов и их взаимодействие с твердыми телами.
Гидроаэромеханика – более общий предмет, т.к. включает еще гидростатику.

- гидрогазодинамика

Определение распределения характерных параметров внутри некоторого выделенного объема жидкости или газа.
2. Определение силового взаимодействия между жидкостью или газом и твердыми телами, находящимися внутри некоторого выделенного объема жидкости или газа или окружающими его.

, размерность – [м/с], вектор, характеризуется составляющими u, v, w в направлении осей x, y, z в трехмерном пространстве.
Массовая плотность – ρ=lim(m/V) при V→0, размерность [кг/м3] , скаляр.
Давление - р, размерность [Па = н/м2], скаляр.
Температура – Т, размерность [К].

течение

Внутреннее течение

основных агрегатных состояний вещества

Твердое – молекулы организованы в кристаллические решетки (сильное взаимодействие)
Жидкое – актуальны связи только между соседними молекулами (Броуновское движение)
Газообразное – слабое взаимодействие молекул (актуально только хаотическое тепловое движение)

Зависимость силы взаимодействия между молекулами R от межмолекулярного расстояния l

жидкостей и газов

Сплошность;
Текучесть;
Свойство внутреннего трения (вязкость) – способность оказывать сопротивление деформации при движении жидкости (газа) и отсутствие этого сопротивления в состоянии равновесия (покоя) – можно проверить опытом с рукой, движущейся в воде.

Различия жидкостей и газов

Сжимаемость (капельная жидкость и газ). Существенно сказывается на характере движения только при значительных скоростях газового потока;
Наличие свободной границы у капельных жидкостей и отсутствие таковой у газов при заполнении какого-то объема.

cилами трения – было введено понятие
ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ, жидкости без
трения, что существенно упрощало расчеты
течений.


С течением времени ГАМ разделилась на
теоретическую гидроаэромеханику и
гидравлику.

Первая дисциплина без учета сил трения
успешно решала задачи о распределении
давления вдоль обтекаемых тел, но не
объясняла появление сопротивления в потоке.

Вторая дисциплина основывалась в
основном на эмпирически полученных
зависимостях и решала практические задачи.

p/ρ = R·T
R = (cp – cv ) [дж/(кг·К)]
Rвозд. = 287,1 дж/(кг·К) Rпер.пара. = 464 дж/(кг·К)
R μ = 8314 [дж/(кмоль·К)] – универсальная газовая постоянная
R = Rμ /mμ [дж/(кмоль·К)] / [кг/кмоль] = [дж/(кг·К)]

При сжатии газов Тг↑; при расширении Тг↓

Быстропротекающий процесс сжатия и расширения при движении газов проходит без теплообмена с окружающий средой - процесс адиабатический , и с учетом того, что газ идеальный:
p/ρk = const
k = cp / cv k возд. = 1,4 k пер.пара. = 1,3

В 1744 году Даламбер сформулировал понятие сплошной среды. Законы механики Ньютона применяются к малому объему жидкости (газа) с линейными размерами l ≈ (10 -6 - 10 -7 ) м, что позволяет:
1. Пренебречь изменением параметров внутри этого объема.
2. Не учитывать взаимодействие на молекулярном уровне.
3. Вместо физических величин, сосредоточенных в точке, как в классической механике Ньютона, рассматриваются функции распределения этих величин (р, с, ρ, Т) в пространстве, занимаемом жидкостью (газом).
4. Эти функции считаются (как правило) непрерывными и дифференцируемыми, что позволяет применять анализ бесконечно малых (методы мат. анализа)

– результат взаимодействия между массами.
При мысленном выделении внутри объема жидкости (газа) некоторого объема отброшенная часть жидкости заменяется соответствующей реакцией (силой) – т.н. «принцип отвердевания».
Все силы, действующие в жидком или газовом объеме – непрерывно распределенные. В силу свойства текучести в жидкостях и газах невозможны сосредоточенные в точке силы, в отличие от твердых тел.
Результат взаимодействия между жидкими массами, принадлежащими рассматриваемому объему и внешними массами – внешние силы. Внешние силы могут быть как поверхностными (нормальными и касательными), так и массовыми (объемными).

объему – внутренние силы. Взаимодействие происходит только при соприкосновении масс – силы только поверхностные (нормальные или касательные);
Все внутренние силы в жидкости, находящейся в равновесии, – парные и равные (по III закону Ньютона);
При суммировании всех сил, действующих на выделенный жидкий объем покоящейся жидкости остаются только внешние силы и реакции от отброшенной части жидкости;

между частицами жидкости, а также силы, с которыми покоящаяся жидкость действует на стенки сосуда, перпендикулярны поверхности раздела частиц и поверхности раздела жидкость-стенка;
Среднее гидростатическое давление pср = Pn/F;
Гидростатическое давление в точке p = lim(Pn/F)
при F → 0;
Теорема 1 (Закон Паскаля)
Давление в одной и той же точке покоящейся жидкости одинаково во всех направлениях (во всех сечениях, проведенных через данную точку)
Теорема 2 (для газов)
При отсутствии силы тяжести и других массовых сил давление во всех точках объема газа одинаково

площади стенки на величину избыточного гидростатического давления в центре тяжести стенки»