свободные заряды, способные перемещаться внутри проводника на макроскопические расстояния.
- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Вещество в электростатическом поле. (Тема 6) презентация
Содержание
- 1. Вещество в электростатическом поле. (Тема 6)
- 2. Виды проводников: Металлы (свободные заряды —
- 3. При внесении проводника в электрическое поле носители
- 4. В результате у концов проводника возникают заряды
- 5. Поле индуцированных зарядов направлено противоположно внешнему полю. E0 E′
- 6. Перераспределение зарядов происходит до тех пор, пока
- 7. значит
- 8. Проводник — эквипотенциальное тело, поверхность проводника — эквипотенциальная поверхность.
- 9. К такой поверхности силовые линии могут подходить только под прямым углом.
- 12. Индуцированные заряды всегда распределяются в тонком приповерхностном слое проводника. Это легко показать по теореме Гаусса.
- 13. Как бы мы
- 16. Свойства замкнутой проводящей оболочки
- 18. Замкнутая проводящая оболочка делит пространство на две
- 19. На этом принципе основана электростатическая защита приборов (экранирование). Корпус – всегда проводящий.
- 20. Частный случай такой оболочки – бесконечная проводящая плоскость.
- 21. Метод изображений Е=0 В верхнем полупространстве поле одинаково.
- 22. Поле заряженного проводника Вследствие отталкивания одноименных
- 25. А так как то потенциал во всех
- 26. Найдем поле у поверхности заряженного проводника:
- 27. Возьмем замкнутую поверхность в виде маленького цилиндра
- 28. По теореме Гаусса В диэлектрической среде
- 29. Выразим поверхностную плотность заряда σ через потенциал проводника. Если проводник – шар, то :
- 30. При заданном потенциале σ обратно
- 34. Электроемкость уединенного проводника Между зарядом проводника и
- 35. Величину
- 36. Единица емкости в СИ -
- 37. Для проводящего шара Тогда В диэлектрической среде Емкость шара
- 39. Конденсаторы При приближении к проводнику других
- 40. Проводник в поле.Поле проводника.
- 41. Конденсатор состоит из двух проводников (обкладок), расположенных
- 43. Емкость конденсатора не зависит от окружения, т. к. поле сосредоточено между обкладками.
- 44. Поле плоского конденсатора
- 45. Идеализированное поле
- 46. Емкость конденсатора равна отношению заряда конденсатора к разности потенциалов между обкладками
- 47. 1. Емкость плоского конденсатора Заряд конденсатора тогда
- 49. 2. Емкость сферического конденсатора R1 -радиус внутренней обкладки, R2 - радиус внешней обкладки.
- 51. 3. Емкость цилиндрического конденсатора
- 53. Соединение конденсаторов 1) параллельное 2) последовательное
- 54. Найдем емкость батареи. Разность потенциалов на каждом конденсаторе одинакова 1) параллельное соединение;
- 56. 1) последовательное соединение; Заряд на каждом конденсаторе одинаков.
Виды проводников: Металлы (свободные заряды — электроны); Растворы электролитов, т. е. растворы кислот, щелочей и солей (свободные заряды — гидрати-рованные ионы обоих знаков); Расплавы солей (ионы обоих знаков); Ионизированные газы,
Слайд 1ВЕЩЕСТВО В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ
Проводники в поле
Проводниками называют вещества, в которых есть
Слайд 2Виды проводников:
Металлы (свободные заряды — электроны);
Растворы электролитов, т. е. растворы кислот,
щелочей и солей (свободные заряды — гидрати-рованные ионы обоих знаков);
Расплавы солей (ионы обоих знаков);
Ионизированные газы, т. е. газы, в которых кроме нейтральных молекул содержатся ионы и свободные электроны.
Расплавы солей (ионы обоих знаков);
Ионизированные газы, т. е. газы, в которых кроме нейтральных молекул содержатся ионы и свободные электроны.
Слайд 3При внесении проводника в электрическое поле носители заряда приходят в движение
(положительные – в направлении поля, отрицательные – против поля).
E0
Слайд 4В результате у концов проводника возникают заряды противоположного знака, называемые индуцированными
зарядами. Это явление разделения свободных зарядов называют электростатической индукцией.
Слайд 6Перераспределение зарядов происходит до тех пор, пока напряженность поля внутри проводника
не станет равной нулю.
E=E0+E′=0
Слайд 12Индуцированные заряды всегда распределяются в тонком приповерхностном слое проводника. Это легко
показать по теореме Гаусса.
Слайд 13
Как бы мы ни провели замкнутую поверхность внутри проводника, поток сквозь
нее равен нулю.
Значит, равен нулю и заряд внутри этой поверхности.
ФЕ=0
Слайд 16Свойства замкнутой проводящей оболочки
Е=0
Е=0
При любом изменении поля снаружи, поле внутри равно
нулю.
Слайд 18Замкнутая проводящая оболочка делит пространство на две области, в электрическом отношении
не зависящие друг от друга.
Слайд 19На этом принципе основана электростатическая защита приборов (экранирование).
Корпус – всегда
проводящий.
Слайд 22Поле заряженного проводника
Вследствие отталкивания одноименных зарядов заряд, сообщенный проводнику, всегда
располагается на его внешней поверхности и не создает поля внутри проводника.
Слайд 25А так как
то потенциал во всех точках проводника одинаков.
Силовые линии поля
заряженного проводника перпендикулярны его поверхности.
Слайд 27Возьмем замкнутую поверхность в виде маленького цилиндра и частично “утопим” его
в проводник.
Вклад в поток дает только верхнее дно цилиндра.
Слайд 29Выразим поверхностную плотность заряда σ через потенциал проводника.
Если проводник – шар,
то :
Слайд 30 При заданном потенциале σ обратно пропорциональна радиусу шара R.
Поверхностная
плотность заряда больше там, где меньше R, т. е., где поверхность искривлена сильнее. В этих же местах больше и напряженность электрического поля.
Слайд 34Электроемкость уединенного проводника
Между зарядом проводника и его потенциалом существует прямая пропорциональная
зависимость
q ~ ϕ.
q ~ ϕ.
Электроемкость
Или q = Cϕ.
Слайд 35Величину называют
электроемкостью уединенного
проводника.
Она численно равна заряду, повышающему потенциал проводника на 1 Вольт.
Она численно равна заряду, повышающему потенциал проводника на 1 Вольт.
Слайд 39Конденсаторы
При приближении к проводнику других тел его потенциал уменьшается. Значит,
его емкость увеличивается.
Слайд 41Конденсатор состоит из двух проводников (обкладок), расположенных на малом расстоянии друг
от друга.
Для получения большой емкости делают конденсаторы.
Слайд 46Емкость конденсатора равна отношению заряда конденсатора к разности потенциалов между обкладками
Слайд 492. Емкость сферического конденсатора
R1 -радиус внутренней обкладки,
R2 - радиус
внешней обкладки.
Слайд 54Найдем емкость батареи.
Разность потенциалов на каждом конденсаторе одинакова
1) параллельное соединение;
