- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Теория возраста. энергия нейтрона до и после рассеяния презентация
Содержание
- 1. Теория возраста. энергия нейтрона до и после рассеяния
- 3. E1 – энергия нейтрона до рассеяния E2 – энергия после рассеяния Отсюда следует, что:
- 4. Средний логарифм потери энергии при одном столкновении Интегрируя получим:
- 5. ln E t
- 6. Среднее число столкновений с 2 Мэв до
- 7. λs - средняя длина свободного пробега по
- 8. Если источник и поглощение нейтронов отсутствуют, то:
- 9. Поэтому: Следовательно: Теперь подставим всё это в уравнение:
- 10. Получим: или - плотность замедления Поэтому: Введя новую переменную τ : - уравнение возраста
- 11. Время диффузии и время замедления
- 12. Диффузионно-возрастное приближение источник тепловых нейтронов уравнение баланса тепловых нейтронов ?
- 13. Пусть, (1) Подставляя в (1) получим, или Исходя из этого, (3) (4) (2)
- 14. Критическое условие Тогда (для понятности) заменив R(r) на X(x) имеем, С граничными условиями X(a/2)=0
- 15. Решение с учётом условия симметрии: (5) Подставляя (7) и (8) в уравнение связи получим: (9)
- 16. Подставим (9) и (7) в уравнение диффузии
- 17. Перепишем в виде: (10) Решение этого уравнения
E1 – энергия нейтрона до рассеяния E2 – энергия после рассеяния Отсюда следует, что:
Слайд 6Среднее число столкновений с 2 Мэв до тепловой энергии
150
0.120
16
Кислород
114
0.158
12
Углерод
86
0.209
9
Берилий
67
0.268
7
Литий
43
0.425
4
Гелий
2172
0.00838
238
Уран
25
0.725
2
Дейтерий
18
1.000
1
Водород
N
ξ
Массовое число
Слайд 7λs - средняя длина свободного пробега по отношению к рассеянию; λs
=1/Σs
v – скорость нейтрона между столкновениями
v – скорость нейтрона между столкновениями
- количество столкновений за время dt
При одном столкновении уменьшение lnE равно - ξ, поэтому:
Слайд 8Если источник и поглощение нейтронов отсутствуют, то:
n(r,t)dt – число нейтронов в
1см3, которые диффундировали в течение dt
n(r,u)du – число нейтронов в 1см3, с летаргией U в интервале от U до U+du
Вспомним, что:
Поэтому:
(см. основы мат.анализа)
Слайд 12Диффузионно-возрастное приближение
источник тепловых нейтронов
уравнение баланса
тепловых нейтронов
?
Слайд 14Критическое условие
Тогда (для понятности) заменив R(r) на X(x) имеем,
С граничными условиями
X(a/2)=0
Слайд 16Подставим (9) и (7) в уравнение диффузии тепловых нейтронов,
и учитывая, что
члены рядов Фурье линейно независимы, имеем:
(10)
Помня, что
квадрат длины диффузии тепловых нейтронов
а,
время жизни теплового нейтрона в бесконечной среде
перепишем (10) в виде,
Слайд 17Перепишем в виде:
(10)
Решение этого уравнения имеет вид:
(11)
а поток тепловых нейтронов согласно
(9),
(12)
