Луи Виктор Пьер Раймон, 7-й герцог де Бройль
© К.К.Боярский 2009
- Главная
- Разное
- Дизайн
- Бизнес и предпринимательство
- Аналитика
- Образование
- Развлечения
- Красота и здоровье
- Финансы
- Государство
- Путешествия
- Спорт
- Недвижимость
- Армия
- Графика
- Культурология
- Еда и кулинария
- Лингвистика
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Маркетинг
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Корпускулярно-волновой дуализм презентация
Содержание
- 1. Корпускулярно-волновой дуализм
- 2. Боровские орбиты L = rp Стационарная орбита ⇔ стоячая волна © К.К.Боярский 2009
- 3. Волновая функция Квадрат модуля волновой функции определяет
- 4. Принцип суперпозиции Если частица может находиться в
- 5. © К.К.Боярский 2009
- 6. Опыты Дэвиссона и Джермера U = 100 … 1000 В ⇒ λe = 0,12 … 0,04 нм.
- 7. Опыты Томсона © К.К.Боярский 2009
- 8. Опыт с двумя щелями © К.К.Боярский 2009
- 9. Электронный микроскоп © К.К.Боярский 2009
- 10. Принцип неопределенности Вернер Гейзенберг, 1927 г. Нобелевская
Боровские орбиты L = rp Стационарная орбита ⇔ стоячая волна © К.К.Боярский 2009
Слайд 1Корпускулярно-волновой дуализм
1924 г. Луи де Бройль
Свободная частица ⇔ плоская волна
Нобелевская премия
1929 г.
Слайд 3Волновая функция
Квадрат модуля волновой функции определяет вероятность обнаружения частицы в данном
состоянии.
© К.К.Боярский 2009
Слайд 4Принцип суперпозиции
Если частица может находиться в квантовом состоянии, описываемом волновой функцией
ψ1, а также в другом квантовом состоянии, описываемом волновой функцией ψ2, то эта частица может также находиться в состоянии, описываемом волновой функцией ψ = C1 ψ1+ C2 ψ2
Величина |Ci|2 определяет вероятность того, что при измерении, проведенном над системой с волновой функцией ψ, мы обнаружим ее в квантовом состоянии, описываемом волновой функцией ψi.
© К.К.Боярский 2009
Слайд 6Опыты Дэвиссона и Джермера
U = 100 … 1000 В ⇒ λe = 0,12 … 0,04 нм.
1927 г.
Нобелевская премия 1937 г.
©
К.К.Боярский 2009
Слайд 10Принцип неопределенности
Вернер Гейзенберг, 1927 г.
Нобелевская премия 1932 г.
1928 г. Н. Бор выдвинул принцип
дополнительности, в соответствии с которым описание состояния в квантовой механике распадается на два взаимоисключающих класса, совокупность которых могла бы дать в классическом понимании полное описание системы.
© К.К.Боярский 2009
