Динамика жидкости презентация

Содержание

V. Динамика жидкости

Слайд 1МЕХАНИКА ЖИДКОСТИ И ГАЗА


Слайд 2V. Динамика
жидкости


Слайд 3






1. Уравнение неразрывности потока (Материальный баланс потока)
Жидкость несжимаема и в ней

невозможно образование пустот. Это условие сплошности или неразрывности движения

v1

v2


Слайд 4Δm=ρΔV=ρΔlF=ρvΔtF
ρ1 v1 Δt F1 = ρ2 v2 Δt F2
v1 F1 =

v2 F2

скорость течения жидкости тем больше, чем уже поперечное сечение трубки; (она обратно пропорциональна площади поперечного сечения)


Слайд 5уравнение неразрывности в гидравлической форме для элементарной струйки несжимаемой жидкости при


установившемся движении.

Уравнение неразрывности в гидравлической форме для потока жидкости при установившемся движении

Практическое применение уравнения неразрывности:

Определение средней скорости потока в любом сечении.
Определение геометрических сечений потока.
Расчёт объёмного расхода (объёмной производительности).
Расчёт массового расхода (массовой производительности).


Слайд 6уравнение неразрывности для несжимаемой жидкости в дифференциальной форме


уравнение неразрывности для сжимаемой

жидкости в дифференциальной форме

Слайд 72. Дифференциальные уравнения Эйлера для движения идеальной жидкости
Рассмотрим произвольную точку А

в потоке жидкости. Давление в этой точке обозначим буквой P. Выделим
вблизи нее прямоугольный объем жидкости размерами
dx, dy, dz.

Слайд 8разность давлений, действующих на противолежащие грани
Разность сил в проекциях на оси

координат будет

Слайд 9Тогда получим следующую систему уравнений
Кроме сил давления, на выделенный объём будут

действовать инерционные силы в общем случае определяемые ускорениями ax, ay, az

Под действием этих сил рассматриваемый объём жидкости движется с ускорением
dv / dt,
или в проекциях на оси координат:



Слайд 10Дифференциальные уравнения Эйлера для движения идеальной жидкости.
(справедливы для движения без

внутреннего сопротивления и описывают связь между силами в жидкости и законами её движения.)

Если уравнения Эйлера для движущейся жидкости дополнить проекциями сил вязкого трения на оси координат, получатся дифференциальные уравнения движения вязкой жидкости, которые носят название уравнения Навье-Стокса:



1


Слайд 113. Уравнение Бернулли для идеальной жидкости
Представим соответствующие проекции ускорений в уравнении

Эйлера следующим образом (на оси y и z аналогично):


Умножим уравнения Эйлера соответственно на dx, dy и dz.



dP

dv2



уравнение Эйлера в преобразованном виде:


Слайд 12При движение струйки установившегося потока под действием одной массовой силы –

силы тяжести, т.е. при X = 0, Y = 0 и Z = -g уравнение имеет вид:



После преобразований получим:


уравнение Бернулли для идеальной жидкости

выражает закон сохранения энергии движущейся жидкости: сумма потенциальной и кинетической энергии есть величина постоянная.


Слайд 13 Схема к выводу уравнения Бернулли для идеальной жидкости


Слайд 14статический, или пьезометрический напор, равный давлению столба жидкости над рассматриваемым уровнем,

относительно точки отсчёта, выражает удельную потенциальную энергию давления в этой точке

нивелирная высота, или геометрический напор, который равен высоте расположения данного сечения над плоскостью сравнения. Выражает удельную потенциальную энергию положения точки

скоростной (динамический) напор, который выражает удельную кинетическую энергию в данной точке


Слайд 15Уравнение Бернулли для потока идеальной жидкости
различные струйки в одном сечении имеют

различные значения кинетической энергии

Отношении действительной кинетической энергии потока к кинетической энергии определяемой по средней скорости , называется коэффициентом кинетической энергии или коэффициентом Кориолиса α

Чем больше неравномерность скоростей, тем больше α. Для ламинарного режима α = 2, для турбулентного
α = 1,1-1,2 (на практике принимается 1).


Слайд 16При движении реальной жидкости
hп - выражает потери напора на преодоление

всех
гидравлических сопротивлений

Для движения реальной жидкости сумма статического и динамического напоров, нивелирной высоты и потерянного напора остаётся величиной постоянной и равна полному гидродинамическому напору Н.



Слайд 17 Схема к выводу уравнения Бернулли для реальной жидкости


Слайд 184. Режимы течения жидкостей
В поток поместим трубки, в которых под напором

находится подкрашенная жидкость.


Цветная жидкость будет показывать эпюру скоростей по сечению потока. Картина будет оставаться постоянной, а движение жидкости будет слоистым, плавным, все струйки тока будут параллельны между собой. Такое движение носит название ламинарное (от латинского слова lamina - слой).


Слайд 19Если увеличить скорость основного потока до величины V2, эпюры скоростей как

бы вытянутся, а характер движения останется прежним, ламинарным.

Слайд 20При дальнейшем увеличении скорости наступит такой момент, когда характер движения жидкости

радикально изменится

Течение потока становится неспокойным, с постоянным вихреобразованием.

Эпюра скоростей приблизится к прямоугольной форме а значения скоростей в разных сечениях станут практически равны средней скорости движения жидкости

Такое течение жидкости называется турбулентным (от латинского слова turbulentus - возмущѐнный, беспорядочный).


Слайд 21Переход от одного режима движения к другому будет происходить примерно при

одной и той же скорости, которую называют критической скоростью и обозначают Vкр.
Она прямо пропорционально ν и обратно пропорционально диаметру трубопровода d

Эта величина называется критическим числом Рейнольдса

Reкр=2300 (для круглых труб в технических системах)

Re < 2300 – устойчивый ламинарный режим

2300 < Re < 10000 – неустойчиво турбулентный режим

Re > 10000 – устойчиво турбулентный режим

Физический смысл числа Рейнольдса


Слайд 225. Гидравлические сопротивления в жидкости
При движении возникают сопротивления, на преодоление которых

затрачивается часть энергии потока.
Эту потерянную энергию называют гидравлическими потерями удельной энергии или потерями напора.

Потери энергии прямо пропорциональны квадрату скорости течения жидкости, поэтому в гидравлике принято выражать потерянную энергию в долях от кинетической энергии, отнесённой к единице веса жидкости

формула
Дарси–Вейсбаха:



Слайд 23Потери напора h12 на преодоление
сопротивлений движению жидкости.
Линейные
сопротивления

(или потери
на

трение hтр)

Местные
сопротивления





Слайд 24I. Гидравлические потери по длине


Слайд 25Возникают в прямых трубах с постоянным сечением при равномерном течении, обусловлены

внутренним трением в жидкости

где λ – коэффициент гидравлического трения

потери напора по длине выражаются формулой Дарси

Вспомним формулу Дарси-Вейсбаха:



Слайд 26Ламинарное течение жидкости


Слайд 28Турбулентное течение жидкости
Потери энергии (потери напора на трение) при турбулентном течении

жидкости больше, чем при ламинарном, из-за значительных потерь на вихреобразование, перемешивание и изменение траекторий. Коэффициент гидравлического трения зависит не только от числа Re, но и от шероховатости трубы ∆

турбулентный поток, как правило, не соприкасается со стенками трубы, а занимает только центральную часть (турбулентное ядро).

Между стенками трубы и турбулентным потоком существует тонкий слой жидкости, течение в котором является ламинарным (ламинарный подслой).


Слайд 29Турбулентное
ядро
Турбулентное
ядро
Турбулентное

ядро

Ламинарный
подслой


Слайд 31
цельнотянутые трубы из цветных металлов,
трубы из алюминиевых сплавов,
стальные высококачественные бесшовные трубы,
новые

высококачественные чугунные трубы,
новые не оцинкованные трубы

Технически гладкие трубы - шероховатость внутренних поверхностей настолько мала, что практически не влияет на потери энергии на трение

решающее значение имеет не абсолютная высота неровностей (абсолютная шероховатость) k, а отношение высоты этих неровностей к радиусу трубы r0. Эта величина обозначается k / r0 и называется относительной шероховатостью.


Слайд 32
График Никурадзе


Слайд 33Выводы из графика Никурадзе


Слайд 34II. Местные гидравлические потери
Местными гидравлическими сопротивлениями называются любые участки гидравлической системы,

где имеются
повороты,
преграды на пути потока рабочей жидкости,
расширения или сужения, вызывающие
внезапное изменение формы потока,
скорости или
направления ее движения.

В этих местах интенсивно теряется напор.

Слайд 35Потери напора на местных сопротивлениях Δhм определяются по формуле Вейсбаха
(ξм -

коэффициент местного сопротивления)

Коэффициент местного сопротивления зависит



от конкретных геометрических размеров местного сопротивления

его формы

Его физический смысл состоит в том, что он показывает долю скоростного напора, затрачиваемого на преодоление данного сопротивления.

В формулу Вейсбаха подставляют среднюю скорость за препятствием V2 и в справочниках приводят коэффициент местных сопротивлений применительно к этому скоростному напору


Слайд 36Виды местных сопротивлений
1. Внезапное расширение. Теорема Борда – Карно
Если принять ряд

допущений, то теоретически можно доказать, что потери напора при резком расширении можно определить по формуле:

– формула Борда

Эту формулу можно привести к другому виду:

Если принять

коэффициент местного сопротивления при резком расширении, то формула Борда принимает следующий вид:


Слайд 372. Внезапное сужение потока
При внезапном сужении потока также образуются водоворотные зоны

в результате отрыва от стенок основного потока, но они значительно меньше, чем при резком расширении трубы, поэтому и потери напора значительно меньше.
Коэффициент местного сопротивления на внезапное сужение потока можно определить по формуле

Величина сопротивления конфузора будет зависеть от угла конусности конфузора θ. Коэффициент сопротивления можно определить по формуле

3. Постепенное сужение (конфузор)

Приводится в справочниках.


Слайд 384. Постепенное расширение потока
Потерю напора в диффузоре можно условно рассматривать как

сумму потерь на трение и расширение. При небольших углах α возрастают потери по длине, а сопротивление на расширение становится минимальным.
При больших углах α наоборот возрастает сопротивление на
расширение.

где k–коэффициент смягчения, который зависит от угла α, и его значения приводятся в справочниках

Коэффициент сопротивления диффузора можно определить по следующей формуле


Слайд 395. Поворот трубы (колено)
Величина коэффициента местного
сопротивления зависит от
угла поворота θ,


радиуса поворота R,
формы поперечного сечения
и приводится в справочниках.

Для круглого сечения трубы при θ = 90º коэффициент сопротивления можно определить по формуле:


Слайд 406. Другие виды местных сопротивлений
Для ориентировочных расчетов можно пользоваться следующими коэффициентами

местного сопротивления:

задвижка при полном открытии – 0,15;
вход в трубу при острых кромках – 0,5;
вентиль с косым затвором при полном открытии – 3;
симметричный тройник – 1,5.

Слайд 41Кавитация
На участках многих местных сопротивлений скорости потока резко возрастают, в результате

чего давление уменьшается. Если давление становится ниже давления насыщенных паров жидкости, возникает кавитация.

Источником кавитации являются пузырьки газа и пара, которые выделяются в сечении с пониженным давлением. Попадая в сечение с нормальным давлением, пузырьки мгновенно исчезают под действием повышенного давления. В месте исчезновения пузырьков давление резко увеличивается, повышается температура

Кавитация неблагоприятно отражается на работе
оборудования, т.к. возникает
вибрация,
шум,
эрозия металла.


Слайд 42Кавитационные свойства местных сопротивлений оцениваются по критическому значению числа кавитации:
– давление

насыщенных паров жидкости

где

Предельно допустимая скорость в трубопроводе перед местным сопротивлением определяют по формуле

Необходимо выполнение условия


Обратная связь

Если не удалось найти и скачать презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое ThePresentation.ru?

Это сайт презентаций, докладов, проектов, шаблонов в формате PowerPoint. Мы помогаем школьникам, студентам, учителям, преподавателям хранить и обмениваться учебными материалами с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика