Динамика презентация

В динамике изучаются как постоянные, так и переменные силы.

Переменные силы зависят от:
времени (сила тяги мотора при разгоне),
положения тела (сила тяготения, сила упругости пружины),
скорости (сила сопротивления воздуха).

Инертность – свойство материальных тел быстрее или медленнее изменять скорость своего движения под действием приложенных сил.

Величина, зависящая от количества вещества данного тела и определяющая меру его инертности, называется массой тела.

Материальная точка – это материальное тело, имеющее массу, размерами которого при изучении его движения можно пренебречь.

Курс динамика разбивается на 2 основные части:
динамика точки;
динамика системы материальных точек или твердых тел.

1.1 Законы динамики

И. Ньютон объединил законы в труде
«Математические начала натуральной философии», 1686.

1. Закон инерции (Галилей, 1638).
Изолированная от внешних воздействий материальная точка сохраняет свое состояние покоя или равномерного прямолинейного движения до тех пор, пока приложенные силы не заставят ее изменить это состояние.

2. Основной закон динамики (Гук, 1660-е годы).
Произведение массы точки на ускорение, которое она получает под действием данной силы, равно по модулю этой силе, а направление ускорения совпадает с направлением силы.

или для модулей

Если F=P – вес тела, а ускорение W=g, то

или

- связь между массой тела и ее весом.

3. Закон равенства действия и противодействия.
Две материальные точки действуют друг на друга с силами, равными по модулю и направленными вдоль прямой, соединяющей эти точки, в противоположные стороны.

Равномерное прямолинейное движение называется движением по инерции.

2.1.1 Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки

Для свободной материальной точки:
Зная закон движения точки, определить действующую на нее силу.

Для несвободной точки (благодаря наложенным связям, точка вынуждена двигаться по заданной неподвижной поверхности или кривой):
Зная движение точки и активные силы , определить реакцию связи .

2) Зная действующие на точку активные силы, определить:
- закон движения точки;
- реакцию наложенной связи.

2) Зная действующие на точки силы, определить закон движения точки.

Т.к. точка свободная, то двигаться по оси X она будет только тогда, когда

Уравнение основного закона динамики:

- это дифференциальное уравнение движения точки.

Иногда надо найти зависимость скорости от перемещения X (а не от времени t)

тогда

- начальные условия (при t =0):

x = x0;

Задача Коши

Дифференциальное уравнение криволинейного движения в проекциях на координатные оси:

При этом начальные условия будут (при t =0):

x = x0; y = y0; z = z0

; ;

Эта система позволяет решить как первую, так и вторую (с учетом н.у.) задачи динамики.

Точка М движется прямолинейно под действием восстанавливающей силы , направленной к неподвижному центру О и пропорционально расстоянию от этого центра.

- упругая сила, сила притяжения.

- дифференциальное уравнение движения.

Пусть

- диф. уравнение свободных колебаний без сопротивления

Решим его, составив характеристическое уравнение:

- фаза колебаний,

α - начальная фаза колебаний (если α = 0 – то колебания идут по закону синуса, при α = - по закону косинуса.),

k – круговая частота колебаний, Т – период колебаний (время одного полного колебания):

- частота колебаний (число колебаний в секунду).

Постоянные интегрирования а и α найдем из начальных условий:

при t =0: x = x0;

из закона гармонических колебаний:

Решив систему:

1) - восстанавливающая сила;

2) - постоянная сила.

Р = const.

В этом случае положение равновесия будет в точке О1, когда или

- статическое отклонение точки.

Если взять О1 за начало отсчета, то

отсюда получим диф. уравнение вида:

Таким образом, сила не изменяет характера колебаний, совершаемых точкой под действием восстанавливающей силы , а только смещает центр этих колебаний в сторону действия силы на величину статического отклонения .

- сила сопротивления среды.

- восстанавливающая сила.

Диф. уравнение движения будет иметь вид:

Примем:

Тогда:

Решим полученное уравнение:

- характеристическое уравнение

Корни этого уравнения:

При таких корнях характеристического уравнения, может быть 2 случая решения этого уравнения.

(*)

Введем обозначение тогда

Колебания по такому закону называются затухающими.

При

т.к. уменьшается амплитуда колебаний .

Период функции :

т.е. наличие сопротивления несколько увеличивает период колебаний.

- декремент колебаний;

- логарифмический декремент колебаний.

А) Пусть , т.е. сопротивление по сравнению с восстанавливающей силой велико.

Введем обозначение:

тогда из уравнения (*)

Движение точки не будет колебательным.

2.2.4 Вынужденные колебания

Пусть на точку, кроме восстанавливающей силы , действует еще вынуждающая сила , проекция которой на ось Ох равна:

В этом случае колебания называются вынужденными.

р – частота вынуждающей силы.

называют гармонической возмущающей силой.

заменим

тогда

Решим линейное неоднородное диф. уравнение:

Собственные колебания с амплитудой а и частотой к.

Вынужденные колебания с амплитудой, не зависящей от н.у., и частотой р.

Обычно собственные колебания довольно быстро затухают и через время t колебания определяются только вторым слагаемым.

Амплитуда вынужденных колебаний:

При

имеет место резонанс, т.е.

сила сопротивления

возмущающая сила

Диф. уравнение этого движения имеет вид:

Решение этого неоднородного уравнения имеет вид:

- амплитуда вынужденных колебаний

- сдвиг фазы вынужденных колебаний по отношению к возмущающей силе.

Основные динамические характеристики:

Количеством движения материальной точки называется векторная величина, равная произведению массы точки на ее скорость.
Кинетической энергией материальной точки называется скалярная величина, равная половине произведения массы точки на квадрат ее скорости.
Импульсом силы называется векторная величина, характеризующая действие силы з некоторый промежуток времени.

Можно представить это уравнение в координатной форме:

Полная работа силы на любом конечном перемещении М0 М1 равна взятому вдоль этого перемещения криволинейному интегралу второго типа от элементарной работы:

или

Мощность определяет работу, совершаемую силой за единицу времени.

или в общем случае:

т.е. мощность равна произведению проекции силы на направление движения на скорость движения.

Доказательство.

Основное уравнение динамики:

Так как масса точки постоянна, то уравнение, выражающее основной закон динамики, можно представить в виде

Проинтегрируем это уравнение, считая, что при , , а при

, :

Представим полученное уравнение в проекциях на оси:

Доказательство.

Основное уравнение динамики:

Проектируя обе его части на касательную к траектории точки М ось τ, получим:

касательное ускорение можно представить в виде:

Умножим обе части этого равенства на ds и внесем тV под знак дифференциала (причем - элементарная работа):

Представим результат в конечных разностях:

! Если траектория (поверхность) не является гладкой, то в правой части добавится работа сил трения.

2.3.3 Теорема об изменении момента количества движения

– вектор количества движения,

или

- момент количества движения точки или кинетический момент относительно центра О или оси Оz.

Вычисляется момент количества движения также как и момент силы.

где h – длина перпендикуляра, опущенного из центра О на направление вектора

Аналогично и для величины :

Продифференцируем обе части равенства по t:

0

Fy

Fx

Таким образом имеем:

Теорема: Производная по времени от момента количества движения точки относительно какой-нибудь оси равна моменту действующей силы относительно той же оси.

Из теоремы следует, что если , то

2.4 Динамика относительного движения точки

Законы динамики и полученные из них в предыдущих главах уравнения и теоремы верны только для абсолютного движения точки, т.е. движения по отношению к инерциальной (неподвижной) системе отсчета.

Рассмотрим относительное движение точки, т.е. движение по отношению к неинерциальной системе отсчета. Пусть точка М движется под действием приложенной к ней системы сил

Oxyz – система отсчета, которая движется по известному нам закону относительно неподвижной системы отсчета O1x1y1z1.

Нас интересует относительное движение точки М, т.е. движение относительно Oxyz.

- переносная компонента силы инерции

- кориолисова компонента силы инерции

Это основной закон динамики для относительного движения точки

Все уравнения и теоремы динамики для относительного движения точки составляем точно так же, как и для абсолютного, но при этом к действующим на точку силам взаимодействия с другими телами добавляем переносную и кориолисову силы инерции.

Частные случаи:

1) Если подвижные оси перемещаются поступательно, то

2) Если подвижные оси перемещаются поступательно, прямолинейно и равномерно, то и закон относительного движения будет иметь вид:

Следовательно, такая система отсчета также будет инерциальной.

! Из этих результатов, вытекает, что никаким механическим экспериментом нельзя обнаружить, находится ли данная система отсчета в покое или совершает поступательное, равномерное и прямолинейное движение.
В этом состоит открытый Галилеем принцип относительности классической механики.

3) Если точка по отношению к подвижным осям находится в покое, то для нее

, , а следовательно , т.к.

Тогда равенство примет вид:
- это уравнение относительного равновесия (покоя) точки.

следовательно, а значит и к касательной к относительной траектории точки.

Тогда основное уравнение динамики в относительном движении в проекции на касательную будет иметь вид:

б) т.к. сила оси τ, то

Теорема об изменении кинетической энергии в относительном движении будет иметь вид:

Во все остальные уравнения относительного движения будут в общем случае входить и

Твердое тело – это система материальных точек (тел), образующих это тело, между которыми отсутствуют относительные движения.

Силы, действующие на твердые тела системы:

1) Внешние – действуют на твердые тела системы со стороны точек или тел, не входящих в состав данной системы ( )

2) Внутренние – действуют на точки системы со стороны других точек той же системы ( )

Эти силы могут быть как активными, так и реакциями связей. Разделение сил на внешние и внутренние условно.

Свойства внутренних сил:

1)

2)

Масса системы:

Где - массы точек системы.

Положение центра масс (цента инерции) совпадает с центром тяжести системы и определяется по формулам:

3.1.1 Момент инерции тела относительно оси.
Радиус инерции.

Положение центра масс не полностью характеризует распределение масс системы.

При увеличении или уменьшении h центр масс не изменится, хотя распределение масс стало иным и это скажется при вращательном движении системы.

Для неоднородных тел сложной формы момент инерции относительно оси можно определить экспериментально:

Если расстояния точек от координатных осей выражены через координаты xk, yk, zk, то расстояние, например, до оси Oz:

Тогда моменты инерции системы относительно координатных осей находятся по формулам:

Для сплошного тела:

- радиус инерции.

3.1.3 Центробежные моменты инерции. Главные оси инерции.

Асимметрию в распределении масс учитывают центробежными моментами инерции.

В отличие от осевых моментов инерции, центробежные могут быть:
Как положительные, так и отрицательные;
Равны нулю (если ось z есть ось симметрии системы или тела, то в этом случае

- равнодействующая всех внешних сил,

- равнодействующая внутренних сил.

Тогда для всей системы точек получим дифференциальные уравнения системы материальных точек в векторной форме:

Главной осью инерции тела для точки О называется ось Оz, для которой

Главный момент инерции тела – это момент инерции тела относительно главной оси инерции.

Главными центральными осями инерции тела называются главные оси инерции, построенные для центра масс тела.

Если по главным осям инерции направить координатные оси, то все центробежные моменты инерции будут равны нулю, что существенно упростит формулы и уравнения динамики.

Спроектировав все векторы из полученной системы на координатные оси, получим диф. уравнения системы в координатной форме:

………………….

Основная задача динамики: Зная заданные силы проинтегрировать диф. уравнения и найти закон движения каждой точки системы.

Этот путь слишком сложен и почти всегда связан с непреодолимыми математическими трудностями.

Обычно на практике достаточно знать некоторые суммарные характеристики движения системы в целом, а не каждой ее точки.

Суммарные характеристики движения системы материальных точек можно найти при помощи общих теорем динамики системы.

Сложим почленно полученную систему:

Преобразуем левую часть равенства, учитывая, что

где с – центр масс системы.

Т.к. для системы то получим теорему движения центра масс системы:

Теорема: Центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внешние силы, действующие на систему.

В координатной форме:

4.2 Закон сохранения движения центра масс

Следствия из теоремы:

Если , то и

Это значит, что центр масс движется с постоянной по модулю и направлению скоростью, т.е. равномерно и прямолинейно (или остается в покое). Таким образом, действие внутренних сил движение центра масс изменить не может.

То же можно сказать и о проекциях на какую-либо ось:

Если , то

ПРИМЕР.

Действие пары сил на тело:

,следовательно, если центр масс был неподвижным, то он неподвижным и останется, а тело начнет вращаться вокруг своего центра масс (если )

4.3 Теорема об изменении количества движения системы

Рекомендации по решению задач:

Количеством движения системы будем называть векторную величину , равную геометрической сумме количеств движения всех точек системы.

или

Теорема: Производная по времени от количества движения системы свободных материальных точек равна геометрической сумме внешних сил.

В дифференциальной форме:

В интегральной форме:

Теорема: Изменение количества движения системы за некоторый промежуток времени равно сумме импульсов, действующих на систему внешних сил за тот же промежуток времени.

Если , то

не характеризует полностью движение тела (системы тел), т.к. если тело вращается вокруг неподвижной оси, проходящей через центр масс тела, то

Если тело совершает сложное движение, то не характеризует вращательную часть его движения вокруг центра масс, а характеризует только поступательное движение системы.

Примеры:
1) Отдача винтовки при выстреле: Пуля движется в одну сторону, а винтовка – в другую с равным количеством движения.
2) Работа гребного винта: винт отбрасывает часть массы воды назад, сообщая ей определённое количество движения; то же количество движения сообщается и судну.

Частный случай: Тело вращается относительно неподвижной оси Oz. Найдём кинетический момент относительно этой оси.

Кинетический момент в проекциях на координатные оси:

Главный момент количеств движения системы характеризует вращательное движение системы.

Для всех точек системы:

Таким образом, кинетический момент вращающегося тела относительно оси вращения равен произведению момента инерции тела относительно этой оси на угловую скорость тела.

Для осей x и y:

Если ось вращения будет для точки О главной осью инерции тела, то:

Эта теорема широко используется при изучении вращательного движения тела; позволяет оценить вращательную компоненту плоскопараллельного движения; позволяет исключить из рассмотрения все наперёд неизвестные внутренние силы, а также те внешние силы, которые проходят через ось вращения и оси, параллельные ей.

4.5 Закон сохранения главного момента количеств движения

Аналогично для кинетического момента относительно оси:

то

Если

Отсюда следует, что внутренние силы изменить главный момент количеств движения не могут.

Если система вращается относительно неподвижной оси Oz, то

Для неизменяемой системы (абсолютно твёрдого тела) , значит

Таким образом, действием внутренних сил можно изменить угловую скорость вращения всей системы.

Кинетическая энергия не зависит от направления движения и не характеризует изменение этого направления.

Для поступательного движения:

Для вращательного движения:

Общий случай:

Теорема: Дифференциал кинетической энергии системы свободных материальных точек равен сумме элементарных работ всех внешних и внутренних сил.

- в дифференциальной форме

5. Динамика твёрдого тела

Динамика поступательного движения твёрдого тела сводится к задачам динамики точки.

5.1 Динамика вращательного движения

Пусть на твердое тело с неподвижной осью вращения z действует система заданных сил

и - реакции подшипников (наперед неизвестны).

Чтобы исключить из рассмотрения неизвестные реакции, запишем теорему моментов относительно оси z:

– дифференциальное уравнение вращательного движения твёрдого тела.

! Уравнением целесообразно пользоваться, когда система состоит только из одного вращающегося тела, если в системе кроме вращающегося тела есть и другие движущиеся тела, то уравнение движения лучше составлять при помощи методов аналитической механики.

5.2 Физический маятник

Физический маятник - твердое тело, которое может совершать колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси под действием силы тяжести.

Уравнение вращательного движения:

введём обозначение:

Рассмотрим малые колебания маятника, когда

Тогда уравнение примет вид:

Решение уравнения:

при t =0:

Таким образом, малые колебания физического маятника являются гармоническими.

Период колебаний:

Если специальными методами проинтегрировать диф. уравнение

то

Пусть период физического маятника совпадает с периодом математического маятника.

Тогда длина физического маятника:

- приведённая длина физического маятника.

Точка К – центр качаний физического маятника.

Если ось подвеса поместить в точку К, то точка О станет центром качаний.

Тогда движение полюса найдём по теореме о движении центра масс:

А вращательное движение вокруг полюса опишется уравнением:

Или в проекциях на координатные оси для плоской системы сил:

диф. уравнения плоскопараллельного движения твёрдого тела.